Составители:
Рубрика:
64
Рис.1.28. Р
аспределение коэффициента отражения для света,
поляризованного перпендикулярно (а)
и параллельно (б) плоскости
падения в зависимости от длины волны и толщины разделительного слоя.
В
красной
области
,
при
стремлении
длины
волны
к
бесконечности
,
фазовые
толщины
слоёв
стремятся
к
нулю
.
Посмотрим
,
что
происходит
с
элементами
матрицы
интерференции
.
Матричные
элементы
m
11
и
m
22
стремятся
к
единице
.
Недиагональные
элементы
,
как
нетрудно
сообразить
,
стремятся
к
нулю
.
Т
.
е
.
матрица
интерференции
будет
стремиться
к
диагональной
единичной
матрице
.
Мы
знаем
,
что
единичная
матрица
не
меняет
свойств
отражённого
и
прошедшего
излучения
,
коэффициент
отражения
такой
системы
стремится
к
коэффициенту
отражения
подложки
.
Т
.
е
.
в
красной
области
должно
наблюдаться
уменьшение
коэффициента
отражения
.
Даже
не
считая
ничего
,
мы
можем
написать
,
что
в
красной
области
система
обладает
большим
пропусканием
(
рис
. 1.28).
Из
этого
рисунка
видно
,
что
при
малых
толщинах
разделительного
промежутка
в
красной
области
спектра
наблюдается
уменьшение
энергетического
коэффициента
отражения
.
При
больших
толщинах
разделительного
слоя
область
уменьшения
энергетического
коэффициента
отражения
смещается
дальше
в
красную
область
спектра
.
На
фоне
сплошного
спектра
вырезаются
достаточно
узкие
участки
,
а
в
красной
области
коэффициент
отражения
стремится
к
коэффициенту
отражения
подложки
.
Что
же
будет
происходить
в
фиолетовой
части
спектра
?
Длина
волны
мала
,
поэтому
гиперболические
синусы
и
косинусы
могут
быть
заменены
экспонентами
с
положительным
аргументом
.
Следовательно
,
для
света
,
поляризованного
перпендикулярно
плоскости
падения
,
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 62
- 63
- 64
- 65
- 66
- …
- следующая ›
- последняя »
