Составители:
Рубрика:
62
Напишем
выражение
для
коэффициента
отражения
и
коэффициента
пропускания
такой
системы
.
После
чего
мы
сможем
посмотреть
,
как
будет
меняться
коэффициент
отражения
при
тех
предположения
,
которые
мы
ввели
.
Энергетический
коэффициент
отражения
для
света
,
поляризованного
перпендикулярно
и
в
плоскости
падения
равен
(
)
( ) ( )
2
2 s s
0 12 21
s
2 2
2 s 2 s s
0 11 0 12 21
b m m
R
4b m b m m
−
=
+ +
, (1.66)
(
)
( ) ( )
2
2 p 4 p
0 12 0 21
p
2 2
2 2 p 2 p 4 p
0 0 11 0 12 0 21
b m n m
R
4b n m b m n m
−
=
+ +
. (1.67)
Теперь
мы
можем
сказать
,
при
каких
фазовых
толщинах
φ
2
коэффициент
отражения
такой
системы
может
обращаться
в
ноль
.
Это
происходит
тогда
,
когда
числитель
в
выражениях
(1.66)
и
(1.67)
обращается
в
ноль
( )
2
s
1
2
2 2 2 2
2 2
0 1 1 0
1 2
2 2 2 2
1 0 1 2
2b sh2a
tg
b b b b
b b
ch2a
b b b b
ϕ = ⋅
+ −
+
−
− +
, (1.68)
( )
( )
2 2
p
1 2 1 2
2
2 4 2 4 2 4 2 4
2 4 2 4
1 2 2 1 1 0 0 1
2 1 1 2
2 4 2 4 2 4 2 4
2 1 1 2 0 1 1 0
2b b n n sh2a
tg
b n b n b n b n
b n b n
ch2a
b n b n b n b n
ϕ = ⋅
+ −
−
+
− +
. (1.69)
При
сделанных
ранее
предположениях
0 2 m
n n n
= =
фазовые
толщины
второго
слоя
о
равны
( )
( )
2
2
s
0 0 0 0 1
2
2 2
0 0 1
2n cos n sin n
sh2a
tg
n cos2 n ch2a 1
α α −
ϕ = ⋅
α − −
, (1.70)
( )
( )
2
2
2 2
p
1 0 0 0 0 1
2
4 2 4 2 2
1 0 0 0 0 1
2n n cos n sin n
sh2a
tg
ch2a 1
n cos n sin n n
α α −
ϕ = ⋅
−
α − α +
. (1.71)
Мы
получили
условия
для
фазовых
толщин
разделительного
слоя
,
при
которых
энергетический
коэффициент
отражения
этой
системы
обращается
в
ноль
.
Но
вне
этого
диапазона
коэффициент
отражения
стремится
к
единице
.
Здесь
мы
получили
ситуацию
,
заключающуюся
в
том
,
что
такая
система
позволяет
выделить
на
фоне
сплошного
какой
-
то
довольно
узкий
участок
спектра
.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 60
- 61
- 62
- 63
- 64
- …
- следующая ›
- последняя »
