Составители:
Рубрика:
63
Написанное
ранее
условие
для
(
)
(
)
s p
2 2
tg и tg
ϕ ϕ
позволяет
,
при
выбранной
толщине
второго
слоя
,
определить
длины
волн
,
в
которых
R
s
или
R
p
равняются
нулю
,
а
энергетический
коэффициент
пропускания
равен
единице
.
Действительно
,
вспоминая
определения
для
фазовой
толщины
слоя
,
0 2 0
2
2 n d cos
π α
ϕ =
λ
,
при
фиксированных
углах
падения
0
ϑ
и
толщине
слоя
d
2
можно
определить
длину
волны
,
на
которой
пропускание
равно
единице
( )
( )
s
0 2 0
2
2
0 0 0 0 1
2 2
0 0 1
p
0 2 0
2
2 2
1 0 0 0 0 1
4 2 4 2 2 2
1 0 0 0 0 1
2 n d cos
2n cos n sin n
sh2a
arctg
n cos2 n ch2a 1
2 n d cos
2n n cos n sin n
sh2a
arctg
n cos n sin n n ch2a 1
π α
λ =
α α −
⋅
α − −
π α
λ =
α ⋅ α −
⋅
α − α + −
. (1.72)
Как
видно
из
выражения
(1.72),
максимальное
пропускание
для
света
,
поляризованного
в
плоскости
и
перпендикулярно
плоскости
падения
,
реализуется
для
разных
длин
волн
при
фиксированной
толщине
промежутка
d
2
и
угле
падения
0
α
.
На
рисунке
1.28
изображены
зависимости
энергетического
коэффициента
отражения
для
света
,
поляризованного
перпендикулярно
(
а
)
и
параллельно
(
б
)
плоскости
падения
в
зависимости
от
длины
волны
падающего
излучения
и
толщины
разделительного
слоя
.
Как
видно
из
этих
рисунков
,
основные
минимумы
отражения
(
соответствующие
максимумам
пропускания
системы
)
для
света
,
поляризованного
в
разных
состояниях
,
смещены
друг
относительно
друга
.
Кроме
того
,
положение
экстремумов
отражения
в
шкале
длин
волн
и
их
полуширина
зависят
от
толщины
разделительного
промежутка
.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 61
- 62
- 63
- 64
- 65
- …
- следующая ›
- последняя »
