Механика и молекулярная физика. Ковалева Г.Е - 6 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СтГАУ | Ставрополь

Составители: 

Рубрика: 

6
Рисунок 1.2.
Определение положения точки с помощью
координат
Рисунок 1.3.
Пройденный путь l и вектор
перемещения
⃗
при криволинейном
движении тела.
При движении точки координаты изменяются со временем. Говорят,
что задан закон движения, если известны некоторые функции:
)(
1
tfx
;
tfy
2
;
tfz
3
, или ⃗ =
⃗
(
)
(1.1)
Перемещение точки за промежуток времени ∆t равно вектору ∆r,
который соединяет положения точки в моменты t и t+∆t. Из рисунка 1.2
видно, что ∆⃗ = ⃗
(
+∆
)
− ⃗
(
)
. (1.2)
Перемещением тела ⃗ (рис. 1.3.) называют направленный отрезок
прямой, соединяющий начальное положение тела с его последующим
положением. Длина участка траектории, пройденного материальной точкой с
момента начала отсчета времени называется длиной пути и является
скалярной функцией времени.
1.2. Скорость и ускорение материальной точки и твердого тела
Физическая величина, равная отношению перемещения к промежутку
времени, за который оно было совершено, называется средней скоростью
движения.
〈
⃗
〉
=
∆
⃗
∆
с
м
(1.3)
Перемещение
rS
можно представить в виде суммы взаимно
перпендикулярных векторов
х
S
и
y
S
(рис. 1.4). Численное значение
скорости
dt
Sd
,
хххS
х
0
yyyS
y
0
- то есть
перемещения вдоль осей х и y равны изменению соответствующих
координат. Тогда для мгновенных скоростей
х
и
y
получим:

Страницы