ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
73
2m
0
υ
x
, то полное изменение импульса всех молекул, столкнувшихся за время
Δt с площадкой S, равно
∆. По законам механики это изменение
импульса происходит под действием импульса силы FΔt, где F – некоторая
средняя сила, действующая на молекулы со стороны стенки на площадке S.
Но по 3-му закону Ньютона такая же по модулю сила действует со стороны
молекул на площадку S. Поэтому можно записать: ∆ =
∆
Разделив обе части на SΔt, получим: =
=
(9.3)
где p – давление газа на стенку сосуда.
При выводе этого соотношения предполагалось, что все n молекул,
содержащихся в единице объема газа, имеют одинаковые проекции
скоростей на ось X. На самом деле это не так.
В результате многочисленных соударений молекул газа между собой и
со стенками в сосуде, содержащем большое число молекул, устанавливается
некоторое статистическое распределение молекул по скоростям. При этом
все направления векторов скоростей молекул оказываются равноправными
(равновероятными), а модули скоростей и их проекции на координатные оси
подчиняются определенным закономерностям. Распределение молекул газа
по модулю скоростей называется распределением Максвелла (1860г.). Дж.
Максвелл вывел закон распределения молекул газа по скоростям, исходя из
основных положений молекулярно-кинетической теории. На рис.9.5.
Рисунок 9.5.
Распределение молекул по скоростям. T
2
> T
1
.
представлены типичные кривые
распределения молекул по
скоростям. По оси абсцисс
отложен модуль скорости, а по
оси ординат – относительное
число молекул, скорости
которых лежат в интервале от υ
до υ + Δυ. Это число равно
площади выделенного на рис.
9.5 столбика.
Характерными параметрами распределения Максвелла являются
наиболее вероятная скорость υ
в
:
в
2RT M 2kT m 1,41 RT M
соответствующая максимуму
кривой распределения, среднеквадратичная скорость
кв
3RT M 3kT m 1,73 RT M
(9.4)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 71
- 72
- 73
- 74
- 75
- …
- следующая ›
- последняя »
