ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
а по выходным – выходное сопротивление:
consti
к
кэ
вых
б
i
U
R
=
∆
∆
=
.
(6)
Вычисленные таким образом величины R
вх
и R
вых
являются сопротивлениями
транзистора по переменному току, т. е. такое сопротивление оказывает транзистор
переменному току небольшой амплитуды (сравнительно с величиной постоянного тока,
текущего соответственно во входной и выходной цепях). Величины R
вх
и R
вых
используются при анализе транзистора в схемах усиления переменного тока или
напряжения.
Входное и выходное сопротивления транзистора по постоянному току вычисляются
по формулам, в которых фигурируют не малые приращения, а сами токи и напряжения.
Одним из важнейших параметров транзисторов является коэффициент усиления
тока базы β, который определяется как отношение приращения тока коллектора к
приращению тока базы при постоянной разности потенциалов между эмиттером и
коллектором.
constU
б
к
эк
i
i
=
∆
∆
=
β
,
(7)
Так как основная часть тока эмиттера замыкается через цепь коллектора,
коэффициент β всегда значительно больше единицы. У современных транзисторов
β=10÷300.
Иногда бывает удобно рассматривать другой параметр – коэффициент усиления по
току эмиттера α. Он определяется отношением приращения тока коллектора к
приращению тока эмиттера при постоянной разности потенциалов между коллектором и
базой U
бк
:
constU
э
к
бк
i
i
=
∆
∆
=
α
.
(8)
Значение α всегда меньше единицы. Так как обычно всегда U
эб
<< U
эк
и,
следовательно, U
эк
≈ U
бк
, то, учитывая (2), можно записать связь между коэффициентом β и
α в виде
α
α
β
−
=
1
.
(9)
Усиление напряжения с помощью транзистора . При любой схеме включения
транзистора в качестве усилителя электрический ток имеется как в выходной цепи, так и
во входной. Это позволяет говорить об усилителе на транзисторе как об усилителе тока.
Но входной ток транзистора связан с входным напряжением (для схемы с общим
эмиттером ток базы связан с напряжением, действующим между базой и эмиттером, через
входное сопротивление R
вх
). Поэтому можно воспользоваться этой связью и говорить об
усилении напряжения. А с точки зрения физики явления следует иметь в виду, что
выходной ток, т.е. ток, протекающий через нагрузку и определяющий усиление, зависит от
высоты потенциального барьера в области эмиттерного перехода, т. е. от напряжения,
действующего между базой и эмиттером. Таким образом, схему с транзистором можно
рассматривать и как усилитель тока и как усилитель напряжения и, естественно, как
усилитель мощности.
Коэффициент усиления по напряжению схемы с транзистором можно вычислить
следующим образом:
.
вх
н
вхб
нк
вх
вых
R
R
Ri
Ri
U
U
К
β
=
∆
∆
=
∆
∆
=
(10)
6
6 а по выходным – выходное сопротивление: ∆ U кэ Rвых = . ∆ iк i б = const (6) Вычисленные таким образом величины Rвх и Rвых являются сопротивлениями транзистора по переменному току, т. е. такое сопротивление оказывает транзистор переменному току небольшой амплитуды (сравнительно с величиной постоянного тока, текущего соответственно во входной и выходной цепях). Величины Rвх и Rвых используются при анализе транзистора в схемах усиления переменного тока или напряжения. Входное и выходное сопротивления транзистора по постоянному току вычисляются по формулам, в которых фигурируют не малые приращения, а сами токи и напряжения. Одним из важнейших параметров транзисторов является коэффициент усиления тока базы β, который определяется как отношение приращения тока коллектора к приращению тока базы при постоянной разности потенциалов между эмиттером и коллектором. ∆ iк β = , ∆ iб U эк = const (7) Так как основная часть тока эмиттера замыкается через цепь коллектора, коэффициент β всегда значительно больше единицы. У современных транзисторов β=10÷300. Иногда бывает удобно рассматривать другой параметр – коэффициент усиления по току эмиттера α. Он определяется отношением приращения тока коллектора к приращению тока эмиттера при постоянной разности потенциалов между коллектором и базой Uбк: ∆ iк α = . ∆ iэ U бк = const (8) Значение α всегда меньше единицы. Так как обычно всегда Uэб<< Uэк и, следовательно, Uэк≈ Uбк, то, учитывая (2), можно записать связь между коэффициентом β и α в виде α (9) β = . 1− α Усиление напряжения с помощью транзистора. При любой схеме включения транзистора в качестве усилителя электрический ток имеется как в выходной цепи, так и во входной. Это позволяет говорить об усилителе на транзисторе как об усилителе тока. Но входной ток транзистора связан с входным напряжением (для схемы с общим эмиттером ток базы связан с напряжением, действующим между базой и эмиттером, через входное сопротивление Rвх). Поэтому можно воспользоваться этой связью и говорить об усилении напряжения. А с точки зрения физики явления следует иметь в виду, что выходной ток, т.е. ток, протекающий через нагрузку и определяющий усиление, зависит от высоты потенциального барьера в области эмиттерного перехода, т. е. от напряжения, действующего между базой и эмиттером. Таким образом, схему с транзистором можно рассматривать и как усилитель тока и как усилитель напряжения и, естественно, как усилитель мощности. Коэффициент усиления по напряжению схемы с транзистором можно вычислить следующим образом: ∆ U вых ∆ iк Rн R К = = = β н. (10) ∆U вх ∆i R б R вх вх
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 3
- 4
- 5
- 6
- 7
- …
- следующая ›
- последняя »