Излучение возбужденных поверхностей. Кубанов В.П. - 14 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУТИ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

14
1.4 Направленные свойства прямоугольной плоской синфазно возбуж-
денной поверхности при изменении амплитуды возбуждения
Распределение амплитуды
,
= 1, использованное в предыдущем
разделе, практически не встречается. Этот случай рассматривался как идеаль-
ный. В реальных антеннах амплитуда поля в раскрыве, как правило, убывает к
краям площадки, иногда до нуля.
Пусть имеем синфазно возбужденную прямоугольную плоскую поверх-
ность
0
, расположенную в плоскости  декартовой системы координат 
(рис. 1.2). Рассмотрим случай, когда изменение амплитуды возбуждения вдоль
оси (рис. 1.6) соответствует закону
= cos
 
. (1.17)
Рис. 1.6
Вдоль оси амплитуда возбуждающего поля не меняется, т.е.
= 1.
Отсюда следует, что нормированная амплитудная характеристика направлен-
ности в плоскости  рассчитывается по формуле (1.14).
Анализ показывает, что нормированная амплитудная характеристика на-
правленности в плоскости  выражается формулой:
=
1

(1 + cos )
cos
sin /2
 
2
2
sin /2
2
, (1.18)
где

– значение функции
, являющейся произведением второго
(1 + cos ) и третьего

cos
sin /2
 
2
2
sin /2
2
множите-
лей, в направлении =

.
X
Y
Z
E
H
0
S
a
b
b
y
yf
cos)( 
     1.4 Направленные свойства прямоугольной плоской синфазно возбуж-
денной поверхности при изменении амплитуды возбуждения

      Распределение амплитуды 𝑓 𝑥, 𝑦 = 1, использованное в предыдущем
разделе, практически не встречается. Этот случай рассматривался как идеаль-
ный. В реальных антеннах амплитуда поля в раскрыве, как правило, убывает к
краям площадки, иногда до нуля.
      Пусть имеем синфазно возбужденную прямоугольную плоскую поверх-
ность 𝑆0 , расположенную в плоскости 𝑋𝑂𝑌 декартовой системы координат 𝑋𝑌𝑍
(рис. 1.2). Рассмотрим случай, когда изменение амплитуды возбуждения вдоль
оси 𝑌 (рис. 1.6) соответствует закону
      𝑓 𝑦 = cos 𝜋𝑦 𝑏 .                                                (1.17)

                                                Z
                                                                    y
                                                    f ( y )  cos
                                                                    b
                                                    
                 f ( x)  const                 b   H
                                                                    Y
                                   a                
                                       S0           E


                                            X
                                       Рис. 1.6

      Вдоль оси 𝑋 амплитуда возбуждающего поля не меняется, т.е. 𝑓 𝑥 = 1.
Отсюда следует, что нормированная амплитудная характеристика направлен-
ности в плоскости 𝑋𝑂𝑍 рассчитывается по формуле (1.14).
      Анализ показывает, что нормированная амплитудная характеристика на-
правленности в плоскости 𝑌𝑂𝑍 выражается формулой:
                             1 𝑓 𝜃гл × (1 + cos 𝜃) ×
            𝐹 𝜃 =                                              ,    (1.18)
                   × cos 𝑘𝑏 sin 𝜃 /2     𝜋 2 2 − 𝑘𝑏 sin 𝜃 /2 2
где 𝑓 𝜃гл – значение функции 𝑓 𝜃 , являющейся произведением второго
(1 + cos 𝜃) и третьего cos 𝑘𝑏 sin 𝜃 /2     𝜋 2 2 − 𝑘𝑏 sin 𝜃 /2 2 множите-
лей, в направлении 𝜃 = 𝜃гл.
                                          14

Страницы