Излучение возбужденных поверхностей. Кубанов В.П. - 16 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУТИ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

16
этом расширяется основной лепесток амплитудной диаграммы направленно-
сти.
Это же положение может быть распространено и на дискретные антен-
ные решетки [4].
1.5. Излучение возбужденной плоской круглой поверхности
Пусть имеем синфазно возбужденную круглую плоскую поверхность
0
,
расположенную в плоскости  декартовой системы координат  (рис.
1.8а). Радиус круглой поверхности обозначим через
0
. Введем также сфериче-
скую систему, полярная ось которой совпадает с осью , а угол отсчитывается
от оси (рис. 1.8б).
Начало координат совместим с центром поверхности
0
. Возбуждение
поверхности
0
предполагает наличие на ней взаимно перпендикулярных со-
ставляющих
и
. Пусть эти векторы направлены так, как это показано на
рис. 1.8а:
— вдоль оси , а
— вдоль отрицательного направления оси .
Будем считать, что указанная ориентация векторов неизменна в любой точке
поверхности
0
.
Рис. 1.8
Возбужденную поверхность можно рассматривать, как совокупность
элементарных излучателей — элементов Гюйгенса (рис. 1.8б) Направления в
точку наблюдения M, характеризуемую углами и , от центрального элемен-
та с координатами = 0, = 0 и от произвольного элемента с координатами
X
Y
Z
E
H
0
S
HE
0
Ry
X
Y
Z
M
0
S
r
),(
ˆ
r
dS
а)
б)
этом расширяется основной лепесток амплитудной диаграммы направленно-
сти.
     Это же положение может быть распространено и на дискретные антен-
ные решетки [4].

     1.5. Излучение возбужденной плоской круглой поверхности

       Пусть имеем синфазно возбужденную круглую плоскую поверхность 𝑆0 ,
расположенную в плоскости 𝑋𝑂𝑌 декартовой системы координат 𝑋𝑌𝑍 (рис.
1.8а). Радиус круглой поверхности обозначим через 𝑅0 . Введем также сфериче-
скую систему, полярная ось которой совпадает с осью 𝑍, а угол 𝜑 отсчитывается
от оси 𝑋 (рис. 1.8б).
       Начало координат совместим с центром поверхности 𝑆0 . Возбуждение
поверхности 𝑆0 предполагает наличие на ней взаимно перпендикулярных со-
ставляющих 𝐸𝜏 и 𝐻𝜏 . Пусть эти векторы направлены так, как это показано на
рис. 1.8а: 𝐸𝜏 — вдоль оси 𝑌, а 𝐻𝜏 — вдоль отрицательного направления оси 𝑋.
Будем считать, что указанная ориентация векторов неизменна в любой точке
поверхности 𝑆0 .
                   Z                                               Z
                                                                            M
                              
                                  
                              E  H                                r            rˆ(  ,  )
                                                                       
                             
          S0                 H
                                              Y                                dS         Y
                                                         S0
                             E                                         
                                                                        
                        y  R0
               X                                               X
                       а)                                              б)
                                                  Рис. 1.8

      Возбужденную поверхность можно рассматривать, как совокупность
элементарных излучателей — элементов Гюйгенса (рис. 1.8б) Направления в
точку наблюдения M, характеризуемую углами θ и φ, от центрального элемен-
та с координатами 𝜌 = 0, 𝛾 = 0 и от произвольного элемента с координатами
                                                     16

Страницы