Излучение возбужденных поверхностей. Кубанов В.П. - 17 стр.

𝜌, 𝛾 для дальней зоны можно считать параллельными. Понятно, что расстояния
𝑟 и 𝑟(𝜌, 𝛾) не одинаковы — их значения отличаются на ∆𝑟(𝜌, 𝛾) = 𝑟 − 𝑟(𝜌, 𝛾).
      Как и в случае возбужденной прямоугольной поверхности, амплитуда и
фаза возбуждающего поля могут являться функциями координат точки излу-
чающей поверхности, т.е.
      𝐸𝜏𝑚 = 𝑦0 𝐸𝜏0 𝑓 𝜌, 𝛾 𝑒 𝑗𝜓   𝜌 ,𝛾
                                        ,                              (1.19)
где
      𝐸𝜏𝑚 – комплексная амплитуда возбуждающего поля в данной точке воз-
бужденной поверхности 𝑆0 ;
      𝐸𝜏0 – амплитуда возбуждающего поля в центре поверхности;
      𝑓 𝜌, 𝛾 – функция, характеризующая зависимость амплитуды возбуж-
дающего поля от координат (амплитудное распределение);
      𝜓 𝜌, 𝛾 – функция, определяющая зависимость фазы возбуждающего по-
ля от координат точки излучающей поверхности (фазовое распределение).

      1.6. Направленные свойства идеальной плоской круглой поверхности

     Далее рассмотрим наиболее простой для анализа случай возбужденной
поверхности, когда
     𝑓 𝜌, 𝛾 = 1, 𝜓 𝜌, 𝛾 = 0.                                       (1.20)
     Этот случай соответствует равноамплитудному и синфазному возбужде-
нию поверхности, т.е. поверхность является идеальной.
     Формулы для комплексных амплитуд напряженности электрического по-
ля имеют вид [7]:
     в плоскости 𝑌𝑂𝑍
      𝐸1𝑚 = 𝜃0 𝐸𝜃𝑚 =
      = 𝜃0 𝑗 𝐸𝜏0 𝑆0 𝑟𝜆 𝑒 −𝑗𝑘𝑟 (1 + cos 𝜃) 𝐽1 𝑘𝑅0 sin 𝜃   𝑘𝑅0 sin 𝜃 ,   (1.21)
      в плоскости 𝑋𝑂𝑍
      𝐸2𝑚 = 𝜃0 𝐸𝜑𝑚 =
      = 𝜃0 𝑗 𝐸𝜏0 𝑆0 𝑟𝜆 𝑒 −𝑗𝑘𝑟 (1 + cos 𝜃) 𝐽1 𝑘𝑅0 sin 𝜃 𝑘𝑅0 sin 𝜃 .   (1.22)
В этих формулах 𝐽1 𝑘𝑅0 sin 𝜃 – функция Бесселя первого рода первого поряд-
ка от аргумента 𝑘𝑅0 sin 𝜃. Смысл прочих величин понятен из содержания на-
стоящего раздела, в частности, из рис. 1.7.



                                            17