Концепции современного естествознания. Кучеров В.В. и др. - 12 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТТИ ЮФУ | Таганрог

Составители: 

Рубрика: 

2 МОДУЛЬ -
первое занятие
“Демонстрации по законам сохранения в природе”
Проводит преподаватель с кратким пояснением. Студент предоставляет краткий
конспект с ответами на вопросы, сопровождающие демонстрацию.
701 ДЕМОНСТРАЦИИ ПО ЗАКОНАМ СОХРАНЕНИЯ В ПРИРОДЕ
701.1 Цель работы
Изучить законы сохранения механической энергии и закон сохранения
импульса.
701.2 Разделы теории
Законы сохранения в механике. Элементы динамики вращательного
движения твердого тела. (Уколов А.С. Лекции по общему курсу физики. Ч.1.
Таганрог 1998г. с.47-100.)
701.3 Постановка задачи
Демонстрации с
краткими пояснениями проводит преподаватель. Студент
предоставляет отчет-конспект со схемой демонстрации и ответами на
контрольные вопросы.
701.4.1 Демонстрация “ГОРКА”
Существуют физические величины, характеризующие механическое состояние
рассматриваемой системы, которые в процессе движения остаются постоянными. Знание
физических величин, характеризующих систему как целое, позволяет получить важную
информацию о характере механического движения без решения уравнений движения даже в
тех случаях, когда силы, действующие на механическую систему, неизвестны.
Понятие механической силы как количественной меры
механического
взаимодействия объектов не является универсальным. Оно неприменимо, вообще говоря,
при описании немеханических форм движения. Более общей количественной
характеристикой взаимодействия, позволяющей проследить переходы от одних форм
движения к другим, является энергия взаимодействия. Количественной мерой изменения
механических видов энергии является физическая величина, называемая механической
работой, или работой силы.
При действии на
материальную точку некоторой силы
F
r
, вызывающей элементарное
перемещение этой материальной точки
rd
r
, совершается механическая работа, равная
скалярному произведению вектора силы F
r
на
rd
r
, то есть
[
]
α
cos⋅⋅== drFrdFdA
r
r
. (701.1)
Произведем в равенстве (701.1) замену силы на основании второго закона Ньютона
amF
r
r
= .
ϑϑϑ
ϑ
⋅⋅=⋅==⋅= dm
dt
dr
dmdr
dt
d
mdrmadA (701.2)
Проинтегрировав полученное выражение, с учетом постоянства массы, получим
22
2
1
2
2
2
1
2
1
12
ϑϑ
ϑϑ
mm
dmdAA −=⋅⋅==
∫∫
(701.3)

Страницы