Теоретическая электротехника. Купцов А.М. - 28 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

28
E
1
10
E
2
5
J 1
r 3.333
R 10
E 1.666
a
4 R
R
R
2 R r( )
I
k
a
1
b
I
k
0.2
0.8
I
1
I
k
1
I
k
0
I
4
I
k
1
I
5
I
k
0
I
7
I
k
0
J
Iэ I
k
1
J
I
1
0.6
I
4
0.8
I
5
0.2
I
7
0.8
Iэ 0.2
U
J
R I
7
r Iэ E
U
J
7
В результате расчета получили:
I
1
=0,6 A; I
4
=0,8 A; I
5
=-0,2 A; I
7
=0,8 A; I
э
=0,2 A; U
J
=7 B.
Таким образом, найденные методом контурных токов токи и на-
пряжение на источнике тока совпадают с результатом расчета методом
уравнений Кирхгофа.
Замечание. При записи контурных уравнений полезно пользо-
ваться следующим правилом:
1. Ток рассматриваемого контура умножается на собственное
контурное сопротивление.
2. К данному произведению дописываются произведения всех дру-
гих контурных токов на сопротивления связи с учетом знака сопро-
тивлений связи.
3. В правой части уравнений записывают контурную ЭДС и на-
пряжения, вызванные токами источников тока.
1.3.2. Метод узловых потенциалов
В методе узловых потенциалов неизвестными являются потенциа-
лы узлов. При этом потенциал одного из узлов принимают равным ну-
лю (базисный узел). Уравнений составляют на единицу меньше числа
узлов по алгоритму:
i ki i k
kkiikiikik
JGEGG
. (1.4)
Здесь
i
kkki
GG
- собственная узловая проводимость k- узла,
равная сумме проводимостей ветвей (G=1/R), присоединенных к дан-
ному узлу;
ikki
GG
- взаимные проводимости.
Правую часть уравнения называют узловым током
у
I
, его состав-
ляющие положительные, когда ЭДС E и задающие токи J
k
направлены к
узлу.

Страницы