ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
153
независимые источники ЭДС E
s
или тока J
s
– может быть скомпенсирован в
соответствии со схемой на рис. 3.6.9,б, путем замены его ГНУИ при
одновременной фиксации в другой произвольной наблюдаемой ветви f
измеренного на ней напряжения U
f
с помощью включенного последовательно
этой наблюдаемой ветви фиксирующего двухполюсника в виде параллельного
соединения ПНУИ и источника тока с передаточным сопротивлением
,
1
ff
уs
U
J
U
Z == (3.6.21)
управляемого током I
дополнительно введенного параллельно произвольной
ветви единичного источника тока J
=1.
В схеме с компенсированным элементом на рис. 3.6.9,б для нейтрализации
единичного источника J
параллельно ему подключен единичный УИ 1U.
Доказательство теоремы 3.6.3 осуществляется аналогично доказательству
теоремы 1. Следствиями теоремы 3.6.3, как и теорем 3.6.1, 3.6.2, являются
алгебраические и схемно-алгебраические выражения для нахождения СВП. Эти
формулы могут быть выведены подобно тому, как это сделано при
рассмотрении теоремы 3.6.1 или получены формально путем замены
переменных и схем. Например, чтобы записать САВ на основе измеренного
напряжения U
f
и управляющего тока I, достаточно лишь заменить в табл. 3.6.1
многополюсники
UU
M
1
и
UU
M
2
на многополюсники
UI
M
1
и
UI
M
2
,
представленные в табл. 3.6.2.
Если в теореме 3.6.3 заменить понятия и переменные на взаимодуальные,
перечень которых приведен при рассмотрении теоремы 3.6.2, то получим
теорему 3.6.4, которая также верна на основании принципа взаимосоответствия.
Теорема 3.6.4
. Любой двухполюсный элемент s в ИДС рис. 3.6.10,а –
сопротивление Z
s
, проводимость Y
s
, генераторы УИ всех четырех типов,
независимые источники ЭДС E
s
или тока J
s
– может быть скомпенсирован в
соответствии со схемой на рис. 3.6.10,б, путем замены его ГНУИ при
одновременной фиксации в другой произвольной наблюдаемой ветви f
Рис. 3.6.9
а
I
f
J
B
E
B
A
S
б
U
f
I
J
B
E
B
I
J
1
I
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 152
- 153
- 154
- 155
- 156
- …
- следующая ›
- последняя »
