Основы теории переноса нейтронов. Кузьмин А.В. - 14 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

ОСНОВЫ ТЕОРИИ ПЕРЕНОСА НЕЙТРОНОВ
14
• период полураспада радиоактивных ядер
21
Т [c] определяет-
ся как время, в течение которого число радиоактивных ядер уменьшает-
ся в 2 раза
12
0,693
=
λ
Т . (1.5)
Активностью нуклида A [распад/c] называют скорость превраще-
ний радионуклида в источнике (образце, материале), т.е. отношение
числа распадов dN за интервал времени dt :
12
ln 2
=− =λ⋅ = = ⋅
τ
dN N
N
N
dt T
A
. (1.6)
Таким образом, активность прямо пропорциональна постоянной распада
λ и числу радиоактивных ядер N, имеющихся в источнике (образце, ма-
териале) в данный момент времени.
Уменьшается активность во времени согласно (1.3) по экспонен-
циальному закону:
() ( )
12
000
exp 2 exp
−
⎛⎞
=⋅ −λ=⋅ = −
⎜⎟
τ
⎝⎠
tT
t
tt
AA A A . (1.7)
Единицу измерения активности в СИ − распад в секунду − с 1975 г. на-
зывают
беккерель [Бк]. Для применения рекомендуются кратные едини-
цы (см. приложение к главе 1, табл. П1.12):
эксабеккерель − ЭБк, гига-
бекккерель
− ГБк, мегабеккерель − МБк и др. Внесистемной часто
используемой единицей активности является
кюри [Ки]:
1Ки = 3,7⋅10
10
Бк =37 ГБк.
Масса m [г] и активность A [Бк] данного радионуклида, имеюще-
го массовое число А и период полураспада Т
1/2
[c], без учета массы не-
активных компонентов образца связаны соотношениями:
24 23
12 12
2,4 10 ; 4,17 10 .
−
=⋅ ⋅⋅⋅ = ⋅ ⋅ ⋅mAT mATAA (1.8)
Отношение активности A [Бк] образца (материала) к массе m [г], объ-
ему V [
см
3
, л], площади S [см
2
] поверхности (для поверхностных источников)
или длине L [
см] (для линейных источников) образца называют удельной,
объемной, поверхностной
или линейной активностью, соответственно.

Страницы