ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
119
Разобьем щель на зоны Френеля так, чтобы оптическая разность
хода между лучами, идущими от соседних зон, была равна 2
/
λ
.
Если на ширине щели укладывается четное число таких зон, то в
точке
φ
F (побочный фокус линзы)
будет наблюдаться минимум интен-
сивности, а если нечетное число зон, то максимум интенсивности:
2
λ
2φsin mb ±=
– условие минимума интенсивности; (9.4.1)
2
λ
)12(φsin +±= mb – условие
максимума интенсивности. (9.4.2)
Картина будет симметричной относительно
главного фокуса точки
0
F . Знак плюс и минус соответствует углам, отсчитанным в ту или
иную сторону.
Интенсивность света
2
~
A
J
. Как видно из рис. 9.5, центральный
максимум по интенсивности превосходит все остальные.
Рассмотрим влияние ширины щели.
Т.к. условие минимума имеет вид
λ
φsin mb
±
=
, отсюда
b
mλ
φsin = . (9.4.3)
Из этой формулы видно, что с увеличением ширины щели b поло-
жения минимумов сдвигаются к центру, центральный максимум стано-
вится резче.
При уменьшении ширины щели b вся картина расширяется, рас-
плывается, центральная полоска тоже расширяется, захватывая все
большую часть экрана, а интенсивность ее уменьшается.
Дифракция света на дифракционной решетке
Одномерная дифракционная решетка представляет собой систему
из большого числа N одинаковых по ширине и параллельных друг другу
щелей в экране, разделенных также одинаковыми по ширине непро-
зрачными промежутками (рис. 9.6).
Дифракционная картина на решетке определяется как результат
взаимной интерференции волн, идущих от всех щелей, т.е. в
дифракци-
онной решетке
осуществляется многолучевая интерференция коге-
рентных дифрагированных пучков света, идущих от всех щелей.
Обозначим: b – ширина щели решетки; а – расстояние между ще-
лями; dba =+ – постоянная дифракционной решетки.
Линза собирает все лучи, падающие на нее под одним углом и не
вносит никакой дополнительной разности хода.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 117
- 118
- 119
- 120
- 121
- …
- следующая ›
- последняя »
