ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
120
Рис. 9.6 Рис. 9.7
Пусть луч 1 падает на линзу под углом φ (
угол дифракции). Све-
товая волна, идущая под этим углом от щели, создает в точке
φ
F мак-
симум интенсивности. Второй луч, идущий от соседней щели под этим
же углом φ, придет в ту же точку
φ
F . Оба эти луча придут в фазе и бу-
дут усиливать друг друга, если оптическая разность хода будет равна
mλ:
.φsinΔ dCD
=
=
Условие
максимума для дифракционной решетки будет иметь вид:
λ
φsin md
±
=
, (9.4.4)
где m = ± 1, ± 2, ± 3, … .
Максимумы, соответствующие этому условию, называются
глав-
ными максимумами
. Значение величины m, соответствующее тому или
иному максимуму называется
порядком дифракционного максимума.
В точке F
0
всегда будет наблюдаться нулевой или центральный
дифракционный максимум
.
Так как свет, падающий на экран, проходит только через щели в
дифракционной решетке, то условие
минимума для щели и будет усло-
вием
главного дифракционного минимума для решетки:
λ
φsin mb
±
=
. (9.4.5)
Конечно, при большом числе щелей, в точки экрана, соответст-
вующие главным дифракционным минимумам, от некоторых щелей
свет будет попадать и там будут образовываться
побочные дифракци-
онные максимумы и минимумы (рис. 9.7). Но их интенсивность, по срав-
нению с главными максимумами, мала (≈ 1/22).
При условии
2
λ
)12(φsinΔ +== md ,
волны, посылаемые каждой щелью, будут гаситься в результате интер-
ференции и появятся
дополнительные минимумы.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 118
- 119
- 120
- 121
- 122
- …
- следующая ›
- последняя »
