ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
122
Дифракционная картина представляет собой систему светлых пя-
тен, расположенных в определенном порядке на плоскости экрана. Раз-
меры этих пятен уменьшаются при увеличении числа щелей, а яркость
возрастает. Такая же картина получается, если на одно стекло нанести
ряд взаимно перпендикулярных полос.
Дифракция наблюдается также и на трехмерных структурах. Вся-
кий монокристалл
состоит из упорядоченно расположенных атомов
(ионов), образующих пространственную трехмерную решетку (естест-
венная пространственная решетка).
Период атомной решетки порядка м10
10−
; длина волны света
м 10
7−
. При таких условиях никаких дифракционных явлений на атом-
ных дифракционных решетках с видимым светом не будет. Нужно из-
лучение с меньшей длиной волны, например рентгеновское. Для рент-
геновских лучей кристаллы твердых тел являются идеальными дифрак-
ционными решетками.
В 1913 г. русский физик Г.В. Вульф и английские ученые отец и
сын
Генри и Лоуренс Брэгги, независимо друг от друга, предложили
простой метод расчета дифракции рентгеновских лучей в кристаллах.
Они полагали, что дифракцию рентгеновских лучей можно рассматри-
вать как результат отражения рентгеновских лучей от плоскостей кри-
сталла. Это отражение, в отличие от обычного, происходит лишь при
таких условиях падения лучей на кристалл, которые
соответствуют
максимуму интерференции для лучей, отраженных от разных плоско-
стей.
Направим пучок рентгеновских лучей 1 и 2 на две соседние плос-
кости кристалла
'
A
A
и
'
B
B
(рис. 9.9).
Рис. 9.9
Абсолютный показатель преломления всех веществ для рентге-
новских лучей равен 1. Поэтому оптическая разность хода между луча-
ми
'1 и '2
θsin2Δ dD
F
E
D
=
+
= ,
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 120
- 121
- 122
- 123
- 124
- …
- следующая ›
- последняя »
