Колебания и волны. Геометрическая и волновая оптика. Кузнецов С.И. - 117 стр.

UptoLike

Составители:

Рубрика:

117

Таким образом, когда отверстие открывает

нечетное число зон

Френеля, то амплитуда (интенсивность) в точке М будет больше, чем

при свободном распространении волны; если

четное, то амплитуда

(интенсивность) будет равна нулю, как показано на рис. 9.3.

Естественно, что если

>>r , то никакой дифракционной карти-

ны не будет.

Дифракция от диска

Сферическая волна, распространяющаяся от точечного источника

S, встречает на своем пути диск (рис. 9.4).

Рис. 9.4

Точка M лежит на перпендикуляре к центру диска. Первая зона

Френеля строится от края диска и т. д.

Амплитуда световых колебаний в точке M равна половине ампли-

туды, обусловленной первой открытой зоной. Если размер диска неве-

лик (охватывает небольшое число зон), то действие первой зоны немно-

гим отличается от

действия центральной зоны волнового фронта. Таким

образом, освещенность в точке M будет такой же, как и в отсутствие эк-

рана. Вследствие симметрии центральная светлая точка будет окружена

кольцами света и тени (вне границ геометрической тени).

Парадоксальное, на первый взгляд, заключение, в силу которого в

самом центре геометрической тени может находиться светлая

точка,

было выдвинуто Пуассоном в 1818 г. и впоследствии было названо его

именем. «Пятно Пуассона» подтверждает правильность теории Френе-

ля.