ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
116
будет в 4 раза больше, чем при отсутствии экрана (т.к.
1
4JJ = ). Интен-
сивность света увеличивается, если закрыть все четные зоны.
Таким образом, принцип Гюйгенса–Френеля позволяет объяснить
прямолинейное распространение света в однородной среде.
Правомерность деления волнового фронта на зоны Френеля под-
тверждена экспериментально. Для этого используются зонные пластин-
ки – система чередующихся прозрачных и непрозрачных колец.
Опыт подтверждает, что с
помощью зонных пластинок можно уве-
личить освещенность в точке М, подобно собирающей линзе.
9.3. Дифракция Френеля от простейших преград
Рассмотрим дифракцию в сходящихся лучах, или дифракцию Фре-
неля, осуществляемую в том случае, когда дифракционная картина на-
блюдается на конечном расстоянии от препятствия, вызвавшего ди-
фракцию.
Дифракция от круглого отверстия
Поставим на пути сферической световой волны непрозрачный эк-
ран с круглым отверстием радиуса
0
r . Экран расположен так, что пер-
пендикуляр, опущенный из S на непрозрачный экран, попадает точно в
центр отверстия (рис. 9.3).
Рис. 9.3
На продолжении этого перпендикуляра возьмем точку M и рас-
смотрим, что мы будем наблюдать на экране.
Разобьем открытую часть волновой поверхности на зоны Френе-
ля. Вид дифракционной картины зависит от числа зон Френеля, от-
крываемых отверстием. Амплитуда результирующего колебания, воз-
буждаемого в точке М всеми зонами (9.2.1) и (9.2.2),
⎩
⎨
⎧
−−
−+
=
четное).()(2/1
),нечетное()(2/1
1
1
mAA
mAA
A
m
m
(9.3.1)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 114
- 115
- 116
- 117
- 118
- …
- следующая ›
- последняя »
