Колебания и волны. Геометрическая и волновая оптика. Кузнецов С.И. - 42 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

42
Из сравнения (4.4.6) и (4.4.7) вытекает, что разность фаз в ветвях
цепи
πφφ
21
=− , т.е. токи противоположны по фазе.
L
CUIII
mmmm
ω
1
ω
21
−=−= . (4.4.8)
Если
LC
1
ωω
рез
== , то
21 mm
II
=
и 0
=
m
I .
Резонансные кривые для тока изображены на рис. 4.10. 0ни соот-
ветствуют резонансным кривым для скорости при механических коле-
баниях.
Рис. 4.10
Явление резкого увеличения амплитуды тока во внешней цепи в
данном случае, при приближении частоты приложенного напряжения ω
к ω
рез
, называется резонансом токов или параллельным резонансом.
(Используется в приемниках, резонансных усилителях).
4.5. Мощность, выделяемая в цепи переменного тока
Мгновенное значение мощности переменного тока равно произве-
дению мгновенного значения напряжения на силу тока:
)()()(
t
I
t
U
t
P
=
,
где
tUtU
m
ωcos)( =
и
)φωcos()(
−
= tItI
m
.
Раскрыв )φωcos( −
t
, получим
)φsinωcosωsinφcosω(cosωcos)φωcos()(
2
−+=−= tttUIttUItP
mmmm
.
Практический интерес представляет не мгновенное значение мощ-
ности, а ее среднее значение за период колебания. Учитывая, что
2
1
ωcos
2
=>< t
, 0ωcosωsin
=
>
<
t
t
, получим:
φcos
2
1
mm
UIP =>< , (4.5.1)

Страницы