ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
59
Рис. 5.7
Поэтому при движении источника длина волны в среде
λ
отлична
от ее значения
0
λ при неподвижном источнике:
0
и
0и0и0
ν
)υυ(
)υυ(υλλ
+
=+=+= TT ,
где
υ
– фазовая скорость волны в среде.
Частота волны, регистрируемая приемником,
υ/υ1
ν
λ
υ
ν
и
0
+
==
. (5.7.1)
Если вектор
и
υ
r
скорости источника направлен под произвольным
углом
1
θ к радиус-вектору
R
r
, соединяющему неподвижный приемник с
источником (рис. 5.7, б), то
.
θcos)υ/υ(1
ν
ν
1и
0
+
=
(5.7.2)
Если источник неподвижен, а приемник приближается к нему со
скоростью
п
υ
r
вдоль соединяющей их прямой (рис. 5.7, в), то длина вол-
ны в среде
0
0
ν
υ
λλ
== . Однако, скорость распространения волны отно-
сительно приемника равна
п
υυ
+
, так что частота волны, регистрируе-
мая приемником
).υ/υ1(νλ/)υυ(ν
п00п
+
=
+= (5.7.3)
В том случае, когда скорость
п
υ
r
направлена под произвольным
углом
2
θ к радиус-вектору R
r
, соединяющему движущийся приемник с
неподвижным источником (рис. 5.7, г
), имеем:
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 57
- 58
- 59
- 60
- 61
- …
- следующая ›
- последняя »
