Электромагнетизм. Кузнецов С.И. - 31 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

31
Провод 1 – 2 перерезает поток ('
1
ФФ
+
), но движется против сил
действия магнитного поля.
)'(
112
ФФIА +−= .
Тогда, общая работа по перемещению контура
),(
12
ФФIА
−
=
или
,∆Ф
I
А
=
(2.9.2)
здесь ФФФ ∆
12
=− – это изменение магнитного потока сцепленного с
контуром.
Работа, совершаемая при перемещении замкнутого контура с то-
ком в магнитном поле,
равна произведению величины тока на изме-
нение магнитного потока
сцепленного с этим контуром.
Элементарную работу по бесконечно малому перемещению конту-
ра в магнитном поле можно найти по формуле
.
d
d
Ф
I
A
=
(2.9.5)
Выражения (2.9.1) и (2.9.5) внешне тождественны, но физический
смысл величины dФ различен.
Соотношение (2.9.5) выведенное нами для простейшего случая, ос-
таётся справедливым для контура любой формы в произвольном маг-
нитном поле. Более того, если контур неподвижен, а меняется B
v
, то при
изменении магнитного потока в контуре на величину dФ, магнитное по-
ле совершает ту же работу .
d
d
Ф
I
A
=
2.10. Эффект Холла
Одним из проявлений магнитной составляющей силы Лоренца в
веществе служит эффект, обнаруженный в 1879 г. американским физи-
ком Э.Г. Холлом (1855 – 1938). Эффект состоит в возникновении на бо-
ковых гранях проводника с током, помещенного в поперечное магнит-
ное поле, разности потенциалов, пропорциональной величине тока I и
индукции магнитного поля В.
Рассмотрим эффект
обусловленный действием Лоренцевой силы f
r
на свободные заряды в проводнике. Представим себе проводник в виде
плоской ленты, расположенной в магнитном поле с индукцией
B
r
на-
правленной от нас (рисунок 2.19).
В случае изображенном на рисунке 2.19, а, верхняя часть провод-
ника будет заряжаться отрицательно, в случае 2.19, б – положительно.

Страницы