Электромагнетизм. Кузнецов С.И. - 75 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

75
существовал ток проводимости, имеющий величину, равную току в ме-
таллическом проводнике.
Это утверждение позволяет (на базе нашего примера с конденсато-
ром) найти величину тока смещения. В свое время мы с вами доказали,
что поверхностная плотность поляризационных зарядов σ равна
D
r
– век-
тору электрического смещения:
,εεσ
0
E
=
,εε
0
ED
=
.σ
=
D (7.2.2)
Полный заряд на поверхности диэлектрика и, следовательно, на об-
кладках конденсатора
S
q σ= (S – площадь обкладки)
.
)σ(
см
t
S
t
q
I
∂
∂
=
∂
∂
=
Тогда
,
см
t
D
SI
∂
∂
= (7.2.3)
т.е.
ток смещения пропорционален скорости изменения вектора элек-
трического смещения
D
r
. Поэтому он и получил такое название – ток
смещения
.
Плотность тока смещения
.
D
j
см
t∂
∂
=
r
r
(7.2.4)
Вихревое магнитное поле (B
r
) образующееся при протекании тока сме-
щения связано с направлением вектора
t∂
∂
D
r
правилом правого винта
(рисунок 7.2).
Из чего складывается ток смещения?
Из п. 4.3, раздела «Электростатика и постоянный ток» известно,
что относительная диэлектрическая проницаемость среды ,χ1 +=ε где
χ – диэлектрическая восприимчивость среды. Тогда,
,ε)χ1(εε
00
EED
+
== или .χεε
00
EED
+
=
Отсюда видно, что
l
E Pχε
0
r
= – вектор поляризации. Следовательно
.
P
E
εj
0см
tt
l
∂
∂
+
∂
∂
=
r
r
r
(7.2.5)
В этой формуле
t∂
∂E
ε
0
r
– плотность тока смещения в вакууме;
t
l
∂
∂P
r
–
плотность тока поляризации – плотность тока, обусловленная пере-
мещением зарядов в диэлектрике.

Страницы