ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
29
дров перпендикулярно оси). Для оснований цилиндров ,0=
n
E для бо-
ковой поверхности
),(rEE
n
=
т.е. зависят от расстояния r.
Следовательно, поток вектора
E
r
через рассматриваемую поверх-
ность, равен .π2)()( rlrESrEФ
E
=
=
При ,
R
r
≥ на поверхности будет заряд .
λ
l
q
=
По теореме Остро-
градского-Гаусса
0
ε
λ
π2)(
l
rlrE =
, отсюда
Rr
r
rЕ ≥= при
πε2
λ
)(
0
. (2.5.6)
Если
,
R
r
< 0)( =
r
E
, т.к. внутри замкнутой поверхности зарядов
нет.
Если уменьшать радиус цилиндра
R, (при const
λ
=
), то можно
вблизи поверхности получить поле с очень большой напряженностью и,
при 0
→
R
, получить нить.
Графически распределение напряженности электростатического
поля показано на рисунке 2.14.
Рисунок 2.14
2.5.4. Поле двух коаксиальных цилиндров с одинаковой
линейной плотностью λ, но разным знаком
Внутри меньшего и вне большего цилиндров поле будет отсутст-
вовать
0=
E
(рисунок 2.15). В зазоре между цилиндрами, поле опреде-
ляется также, как в п. 2.5.3:
.
πε2
λ
)(
0
r
rE =
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 27
- 28
- 29
- 30
- 31
- …
- следующая ›
- последняя »
