Электростатика. Постоянный ток. Кузнецов С.И. - 27 стр.

UptoLike

Составители:

Рубрика:

.∆2 SEФ

Внутри поверхности заключен заряд

q ∆σ

. Следуя из теоремы

Остроградского-Гаусса, получим:

∆σ∆2

SSE

=== ;

откуда видно, что напряженность поля плоскости S равна:

ε2

=E (2.5.1)

Полученный результат не зависит от длины цилиндра. Это значит,

что на любом расстоянии от плоскости .const

2.5.2. Поле двух равномерно заряженных плоскостей

Пусть две бесконечные плоскости заряжены разноименными заря-

дами с одинаковой по величине плотностью σ (рисунок 2.12).

Рисунок 2.12

Результирующее поле, как было сказано выше, находится как су-

перпозиция полей, создаваемых каждой из плоскостей. Тогда внутри

плоскостей

,ε/σ отсюда

−+

EEEE (2.5.2)

здесь ε

– электрическая постоянная.

Вне плоскостей напряженность поля .0

Полученный результат справедлив и для плоскостей конечных раз-

меров, если расстояние между плоскостями гораздо меньше линейных

размеров плоскостей (плоский конденсатор).

Распределение напряженности электростатического поля между

пластинами конденсатора показано на рисунке 2.12.