ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
57
Таким образом, вектор D
r
– есть сумма (линейная комбинация)
двух векторов различной природы: E
r
– главной характеристики поля и
P
r
– поляризации среды.
В СГС:
,1ε = поэтому в вакууме ED
r
r
=
и размерность у D
r
и E
r
оди-
накова.
В СИ:
[][][]
22
0
м
Кл
Кл
Н
мН
Кл
ε
=
⋅
=⋅= ED , т. е. это заряд протекающий
через единицу поверхности.
Для точечного заряда в вакууме
.
π4
2
r
q
D
=
Для D
r
имеет место принцип суперпозиции, как и для E
r
, т.е.
.DD
1
∑
=
=
n
i
i
rr
4.4. Поток вектора электрического смещения.
Теорема Остроградского-Гаусса для вектора
D
r
Аналогично потоку для вектора E
r
(
∫
=
S
nE
SEФ d), можно ввести по-
нятие потока для вектора D
r
(
D
Ф ). Пусть произвольную площадку S,
пересекают линии вектора электрического смещения
D
r
под углом α к
нормали
n
r
(рисунок 4.11).
Рисунок 4.11
.d
∫
=
S
nD
SDФ
В однородном электростатическом поле:
.αcos SDDSФ
nD
=
=
Теорему Остроградского-Гаусса для вектора D
r
получим из теоремы
Остроградского-Гаусса для вектора E
r
:
εε
d
0
∑
∫
==
i
S
nE
q
SEФ , т. к.
εε
0
n
n
D
E = , то
∫
∑
=
s
i
n
q
SD
εε
d
εε
1
00
.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 55
- 56
- 57
- 58
- 59
- …
- следующая ›
- последняя »
