ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
87
Ясно, что плотность тока связана с плотностью свободных зарядов
ρ и с дрейфовой скоростью их движения .υ
др
r
Связь эта достаточно оче-
видна:
др
υρj
r
r
= . (7.2.3)
За направление вектора
j
r
принимают направление вектора .υ
др
r
положительных носителей зарядов (раньше не знали о существовании
отрицательных носителей зарядов и приняли так). Если носителями яв-
ляются как положительные, так и отрицательные заряды, то плотность
тока определяется формулой:
,υυj
дрдр −−−+++
+=
r
r
r
nqnq (7.2.4)
где
++
nq и
−−
nq – объемные плотности соответствующих зарядов.
Там где носители только электроны, плотность тока определяется
выражением:
.υj
др
r
r
en= (7.2.5)
Поле вектора j
r
можно изобразить графически с помощью линий
тока, которые проводят так же, как и линии вектора напряженности
E
r
(рисунок 7.1).
Рисунок 7.1
Зная
j
r
в каждой точке интересующей нас поверхности S можно найти
силу тока через эту поверхность, как поток вектора j
r
:
.Sj
∫
∂=
S
I
r
r
Сила тока является скалярной величиной и алгебраической. А знак
определяется кроме всего прочего, выбором направления нормали к по-
верхности S.
7.3. Уравнение непрерывности
Представим себе, в некоторой проводящей среде, где течет ток,
замкнутую поверхность S. Для замкнутых поверхностей векторы нор-
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 85
- 86
- 87
- 88
- 89
- …
- следующая ›
- последняя »
