ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
89
В случае постоянного тока, распределение зарядов в пространстве
должно оставаться неизменным:
,0=
∂
∂
t
q
следовательно
,0Sj
∫
=∂
r
r
(7.3.5)
это уравнение непрерывности для постоянного тока (в интегральной
форме).
Линии j
r
в этом случае нигде не начинаются и нигде не заканчива-
ются. Поле вектора
j
r
не имеет источника. В дифференциальной форме
уравнение непрерывности для постоянного тока 0j
=∇
r
.
Если ток постоянный, то избыточный заряд внутри однородного
проводника всюду равен нулю. В самом деле, т.к. для постоянного тока
справедливо уравнение
∫
=∂
S
0Sj
r
r
, то
∑
=
.0
i
q
Избыточный заряд может появиться только на поверхности про-
водника в местах соприкосновения с другими проводниками, а также
там, где проводник имеет неоднородности.
7.4. Сторонние силы и Э.Д.С.
Для того, чтобы поддерживать ток достаточно длительное время
необходимо от конца проводника с меньшим потенциалом непрерывно
отводить, а к другому концу – с большим потенциалом – подводить
электрические заряды. Т.е. необходим круговорот зарядов. Поэтому, в
замкнутой цепи, наряду с нормальным движением зарядов должны быть
участки, на которых движение (положительных) зарядов происходит в
направлении возрастания потенциала, т.е. против сил электрического
поля (рисунок 7.3).
Рисунок 7.3
Перемещение заряда на этих участках возможно лишь с помощью
сил неэлектрического происхождения (сторонних сил): химические
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 87
- 88
- 89
- 90
- 91
- …
- следующая ›
- последняя »