Молекулярная физика. Термодинамика. Кузнецов С.И. - 53 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

53
Следовательно, проводимое тепло затрачивается и на нагревание и
на совершение работы. Отсюда ясно, что
.
VP
CC >
Итак, проводимое тепло и теплоёмкость зависят от того, каким пу-
тём осуществляется передача тепла. Следовательно Q и С не являются
функциями состояния.
Величины С
Р
и С
V
оказываются связанными простыми соотноше-
ниями. Найдём их.
Пусть мы нагреваем один моль идеального газа при постоянном
объёме, Тогда, первое начало термодинамики, запишем в виде:
)0
d
(,
d
d
=
=
A
U
Q , (4.2.3)
т.е. бесконечно малое приращение количества теплоты Q
d
, равно при-
ращению внутренней энергии dU.
Теплоемкость при постоянном объёме будет равна:
.
d
d
d
d
µ
T
U
T
Q
V
C ==
В общем случае
V
V
T
U
C
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
∂
∂
=
(4.2.4)
так как
U может зависеть не только от температуры. Но в случае иде-
ального газа справедлива формула (4.2.5).
Из (4.2.5) следует, что
TCU
V
dd
µ
=
∫
==
T
VV
TCTCU
0
µ
d
.TCU
V
=
(4.2.5)
Внутренняя энергия идеального газа является только функцией
температуры (и не зависит от V, Р и тому подобным), поэтому фор-
мула (4.2.8) справедлива для любого процесса.
Для произвольной идеальной массы газа:
.
µ
TC
m
U
V
=
(4.2.6)
При изобарическом процессе кроме увеличения внутренней энер-
гии происходит совершение работы газом:
µµ
ddd VPUQ
P
+
=
T
V
T
U
T
Q
C
P
P
P
d
d
d
d
d
d
µµ
+==

Страницы