Оптические методы в информатике. Лантух Ю.Д. - 66 стр.

      Рисунок 5.4

      Соответствующее объекту распределение света

      S (x y ) =S 0 (x y )e i [ω t −k z +ϕ0 (x ,y )] ,                            (5.1)

     где: x, y - координаты в плоскости фотопластинки,
          z - направление распространения света,
         ω - циклическая частота,
         S 0 - амплитудная функция,
         ϕ 0 - начальная фаза.
     Мгновенное значение напряженности электрического поля световой волны
опорного пучка:

                                     R (x y ) =R 0 e i [ω t −k x cosθ −k z sin θ ] .       (5.2)

     Введем приближения: 1) поскольку процесс записи предполагает усред-
нение светового поля по многим циклам, e iωt - постоянный коэффициент, ко-
торым можно пренебречь; 2) фотопластинка относительна тонкая, то есть из-
менение координаты внутри нее несущественно z = 0 ; 3) k cos θ =const= α .
Тогда система уравнений для опорной и предметной волн запишется в виде:

      S (xy ) =S 0 (xy )e i ϕ 0 ( xy ) ,                                     (5.3)
             R (xy ) =R 0 e −iα x .                                                (5.4)

     Если эти волны когерентны, то они образуют на фотопластинке - голо-
грамме интерференционную картину, распределение освещенности в которой
равно:


150