Оптические методы в информатике. Лантух Ю.Д. - 68 стр.

      q




      Рисунок 5.5

      Первый член в правой части этого равенства с точностью до множителя
равен комплексной амплитуде опорной волны и соответствует волне нулевого
порядка

                       (           )
      W1 (xy ) = R A S 02 + R 02 = A1 R .                             (5.10)

      Второй член только действительным множителем AR 02 = A 2 отличается
от комплексной амплитуды предметной волны. Этот член описывает восста-
новленную голограммой предметную волну (волну минус 1-го порядка). Эта
волна образует мнимое трехмерное изображение предмета, расположенное там
же, где находится предмет во время записи голограммы.

      W 2 (xy ) = R AS R * = AR 02 S (xy ) = A 2 S 0 (xy )e i ϕ 0 ( xy ) .     (5.11)

     Третий член уравнения отличается от волны, сопряженной предметной
волне, комплексным множителем. Он описывает волну плюс 1-го порядка, об-
разующую искаженное действительное изображение объекта. Это изображение
называют псевдоскопическим. Для его наблюдения нужно установить экран в
направлении, составляющем угол θ 1 с оптической осью, который определяется
выражением 2α = k cosθ 1 . Чтобы получить неискаженное действительное изо-
бражение, голограмму надо осветить волной, сопряженной опорной волне.
     W 3 (xy ) = R AS *R = AR 02 e −2iαx S 0 e −i ϕ 0 = AR 02 S 02 e −i (ϕ 0 + 2α x ) . (5.12)

     Из рассмотренной схемы видно, что углы, под которыми распространя-
ются волны нулевого ±1-го порядков, определяются углами падения на голо-
грамму предметной и опорной волны. В схеме Габора опорный источник и

152