Автоколебания газа в установках с горением. Ларионов В.М - 109 стр.

пературу горения пропано-воздушной смеси в зависимости от ко-
эффициента избытка воздуха:
                                  1000α
                  Tc = T1,0 +                , α ≤ 1;
                              0.084 + 0.452α
                                   1000
                  Tc = T1,0 +                , α > 1.
                              0.084 + 0.452α
     Пламена заполняли только часть сечения камеры сгорания,
поэтому    средняя    температура      газа   T2* = ζTc ,   B = ζTc T1,0 ,

ζ = 0,47 – эмпирическая постоянная, c2* = B1 2c1 . Было обнаружено,
что для трубы длиной 0,92 м температура газа на выходе мало от-
личается от окружающей, т.е. b = (c2* − c1 ) 0,92 м.
     Задавались термодинамические и геометрические параметры
установки, а также коэффициент избытка воздуха. Из уравнения
(4.20) находились частоты колебаний, которые подставлялись
в формулу (4.21), и определялись значения α, f , pc , соответст-
вующие условию pc ≥ 0 .
     Интервалы значений коэффициента избытка воздуха, внутри
которых наблюдается вибрационное горение, частоты и амплитуды
установившихся колебаний давления представлены на рис. 4.3 и 4.4.
Линии соответствуют результатам расчета, условные обозначе-
ния – экспериментальным данным. Для короткой камеры сгорания
с небольшим диаметром отверстий горелки наблюдаются колеба-
ния, соответствующие второй из частот трубы (рис. 4.3, кривая 1).
Расширение отверстий делает возможным возбуждение колебаний
с наименьшей частотой (кривая 2). Кривая 3 соответствует второй
из частот и получается при удлинении трубы.
     Если пренебречь потерями акустической энергии, условие са-
мовозбуждения колебаний газа (3.41) принимает вид: ac , L ≥ 0 .


                                 108