Автоколебания газа в установках с горением. Ларионов В.М - 107 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КФУ | Казань

Составители: 

Рубрика: 

106
(
)
(
)
(
)
2sin1
2
1
000,0
uucbc
KpYQUSBA ωτ−=
−
. (4.24)
С учетом соотношений (4.22), (4.24), формул (2.27) для
0
Y ,
(4.17) для безразмерной передаточной функции пламени получим:
()
[
]
010,1
2
0
2
sin1
Fc
ppbKBS
A
uccNL
c
ρ
ωτ−−
=
,
010,1
Fc
b
b
q
N
ρ
′
= ,
0
0,
Q
Ub
b
bq
q
=
′
В то же время
(
)
2
,,
ccNcLcc
ppaaA −= .
Сравнивая эти выражения, находим:
(
)
(
)
uLLc
FcKBSa ωτρ−=
−
sin21
1
010,10,
,
(
)
(
)
uNLNc
bFcKBSa ωτρ−=
−
sin21
1
010,10,
. (4.25)
Коэффициенты, определяющие поток излучаемой акустиче-
ской энергии, находятся из формул (3.39), (3.47), (3.48) с учетом
импеданса открытого конца (2.37):
(
)
llLllLlLl
cdXDSXa
2
0,,
2
,,
4,2 ωρ== ; (4.26)
2,2
0,
3
, llllNl
bbSDa ρ== . (4.27)
Горение происходит на входе в трубу, т.е. 0
*
=x , и функция
l
D вычисляется по второй формуле (3.42), где
*
20,2
*
20,
, cc
V
=ρ=ρ .
Коэффициент, связанный с поглощением акустической энер-
гии на стенках трубы, определяется выражением (3.36), в котором
функция
2
D вычисляется по первой формуле (3.42) с теми же пе-
реобозначениями, которые были сделаны для функции
l
D . 
               Ac = (B − 1)S0U b,0 (Q0Y0 )−1 pc2 K u sin (ωτu ) 2 .                  (4.24)

       С учетом соотношений (4.22), (4.24), формул (2.27) для Y0 ,
(4.17) для безразмерной передаточной функции пламени получим:


Ac =
                [                ]
       S 0 (B − 1) K L − bN pc pc2 sin ωτu
                                               , bN =
                                                                 bq′
                                                                          , bq′ =
                                                                                    bqU b,0
                    2ρ1,0 c1F0                                ρ1,0c1 F0               Q0

       В то же время
                            Ac = (ac, L − ac , N pc ) pc2 .

       Сравнивая эти выражения, находим:

                 ac , L = S 0 (B − 1) K L (2ρ1,0 c1 F0 ) −1sin ωτu ,

           a c , N = S 0 (B − 1 ) K L    (2 ρ 1, 0 c1 F0 ) − 1b N sin ωτ u .         (4.25)

    Коэффициенты, определяющие поток излучаемой акустиче-
ской энергии, находятся из формул (3.39), (3.47), (3.48) с учетом
импеданса открытого конца (2.37):

                al , L = SX l , L Dl2 2 , X l , L = ρl ,0 (ωd 4)2 cl ;               (4.26)

                        al , N = SDl3bl 2 , bl = ρl ,0 2 .                           (4.27)

       Горение происходит на входе в трубу, т.е. x* = 0 , и функция
Dl вычисляется по второй формуле (3.42), где ρV ,0 = ρ*2 , c2,0 = c2* .
    Коэффициент, связанный с поглощением акустической энер-
гии на стенках трубы, определяется выражением (3.36), в котором
функция D2 вычисляется по первой формуле (3.42) с теми же пе-
реобозначениями, которые были сделаны для функции Dl .



                                        106

Страницы