Автоколебания газа в установках с горением. Ларионов В.М - 149 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КФУ | Казань

Составители: 

Рубрика: 

148
стических волн в прямоугольном и цилиндрическом каналах, оди-
наковы. Поэтому можно ожидать, что частоты колебаний в реаль-
ной камере сгорания будут почти такие же, как и в трубе той же
длины при тех же граничных условиях.
Температура газа на выходе из трубы определялась по эмпи-
рической формуле:
(
)
*
20,0,
074,0126,0 TUT
Sl
+= .
Зная температуру горения и температуру газа на выходе из
камеры сгорания, можно определить плотность газа и скорость
звука на конце трубы:
0,0,10,10, ll
TT
ρ
=
ρ
,
21
0,10,1
)/( TTcc
ll
= , кото-
рые необходимы при вычислении коэффициента
Ll
a
,
. Распределе-
ние скорости звука в горячем потоке ( bxaxc
−
=
)(
2
) определяется
по формулам:
1
21
0,1
*
2
*
2
*
*
2
*
**
2
,, c
T
T
c
xl
cc
b
xl
xclc
a
ll
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
=
−
−
=
−
−
= . (5.16)
0
,
60
,
81
,0
1
,
2
α
15
0
16
0
17
0
18
0
19
0
20
0
21
0
22
0
3
1
2
f, Гц
Рис. 5.6. Зависимость частоты колебаний от состава смеси: точки – экспериментальные
данные; линии – расчет: 1 –
0,s
U
=1 м/с; 2 –
0,s
U
=2 м/с; 3 –
0,s
U
=6.06 м/с 
стических волн в прямоугольном и цилиндрическом каналах, оди-
наковы. Поэтому можно ожидать, что частоты колебаний в реаль-
ной камере сгорания будут почти такие же, как и в трубе той же
длины при тех же граничных условиях.

              f, Гц
                      220

                      210
                                                                          3
                      200

                      190

                      180                                             2

                      170

                      160
                                                                1
                      150
                        0,6         0,8           1,0           1,2
                                                                                     α
    Рис. 5.6. Зависимость частоты колебаний от состава смеси: точки – экспериментальные
            данные; линии – расчет: 1 – U s , 0 =1 м/с; 2 – U s , 0 =2 м/с; 3 – U s , 0 =6.06 м/с

    Температура газа на выходе из трубы определялась по эмпи-
рической формуле:
                              Tl ,0 = (0,126 + 0,074U S ,0 )T2* .

    Зная температуру горения и температуру газа на выходе из
камеры сгорания, можно определить плотность газа и скорость
звука на конце трубы: ρ l ,0 = ρ1,0T1,0 Tl ,0 , cl = c1 (Tl ,0 / T1,0 )1 2 , кото-
рые необходимы при вычислении коэффициента al , L . Распределе-
ние скорости звука в горячем потоке ( c2 ( x) = a − bx ) определяется
по формулам:
                                                                              12
                     c*l − cl x*       c2* − cl        ⎛ *⎞
                                                    * ⎜ T2 ⎟
                   a= 2          , b =          , c  =
                                                    2 ⎜                            c1 .   (5.16)
                       l − x*          l − x*                 ⎟
                                                       ⎝ T1,0 ⎠

                                              148

Страницы