Автоколебания газа в установках с горением. Ларионов В.М - 194 стр.

    Учтем выражение (3.34) и положим ac = auYu . После подста-
новки в уравнение (6.5) получим формулу для мнимой части без-
размерной передаточной функции пламени:

                        Yu = (aυ + a0 + al ) au .               (6.6)

     Коэффициенты, стоящие в числителе этого выражения, опре-
деляются из соотношений (3.35)–(3.40), в которых необходимо сде-
лать следующую замену:
               pc = p1,* = ρ1,0 c1C1 sin[ω( x * + ∆l ) c1 ] .

     Для трубы, открытой на концах, с учетом того, что температу-
ра газа на входе и выходе из трубы одинакова, следует:

                   X l , L = − X 0, L = ρ1,0 (ωR 2)2 c1 .

     Подставляя в формулы (6.3), (6.4), (6.6) экспериментальные
значения частоты колебаний, координаты положения решетки, со-
ответствующие границам вибрационного горения, термодинамиче-
ские параметры и размеры установки, можно определить эмпири-
ческие значения действительной и мнимой частей передаточной
функции пламени. В качестве примера была найдена мнимая часть
передаточной функции пламени при вибрационном горении орг-
стекла (рис. 6.15). Результаты вычислений представлены на
рис. 6.19.
     Линейная аппроксимация полученных значений дала следую-
щую зависимость:
                       Yu = −0,0084 − 0,0373l .

     Видно, что мнимая часть передаточной функции отрицатель-
на, ее абсолютное значение при удлинении трубы увеличивается,
акустическая мощность зоны горения возрастает, условия для воз-


                                   193