Автоколебания газа в установках с горением. Ларионов В.М - 89 стр.

топливо впрыскивалось в поток воздуха и сгорало за стабилизато-
рами пламени. Исследование проводилось по упрощенной схеме.
Не учитывались следующие факторы: зависимость модуля переда-
точной функции для линейного приближения от частоты колеба-
ний, нелинейный характер излучения звука, пристеночное погло-
щение звука. В аналитическом виде решение задачи представля-
лось системой двух уравнений относительно частоты и максималь-
ной амплитуды колебаний давления, полученных из условий, свя-
зывающих акустические возмущения по обе стороны плоскости
теплоподвода. Использованная методика – довольно трудоемкая,
а полученные выражения не дают наглядного представления о фи-
зических особенностях влияния параметров термоакустического
устройства на амплитуду установившихся колебаний.
     Дальнейший анализ будет проводиться в следующей поста-
новке:
     1. Используется квазилинейный подход.
     2. Решение задачи основывается на энергетическом методе.
     3. Потери на стенках термоакустического устройства – линей-
ные, излучение звука имеет нелинейный характер, другие механиз-
мы поглощения акустической энергии не учитываются.
     4. Частоты колебаний определяются из мнимой части характе-
ристического уравнения, полученного в линейном приближении.
     5. С момента самовозбуждения звука и до режима установив-
шихся колебаний действует один и тот же механизм обратной
связи.
     Представляя зависимость пульсаций скорости тепловыделения
от колебаний скорости потока (3.45) в формулу для акустической
мощности      теплового    источника    (3.13),  учитывая,    что
| u1′,* | = pc | Y1−1 | , получим:




                                     88