Автоколебания газа в установках с горением. Ларионов В.М - 91 стр.

щему с неравенством (3.41). Отпадает необходимость самостоя-
тельного анализа условий самовозбуждения звука, так как в про-
цессе вычислений амплитуды колебаний автоматически будут оп-
ределены значения pc = 0 и параметры термоакустического уст-
ройства, соответствующие границе неустойчивости. В качестве
первого приближения можно рекомендовать упрощенную форму-
лу, не учитывающую потери:

                    pc = ac, L ac , N =| K u , N | | Y1 | bq−1 .

     Частоты колебаний определяются из выражения (3.24), учиты-
вающего влияние пульсаций скорости теплоподвода. Для упроще-
ния расчетов можно воспользоваться уравнением собственных час-
тот (2.19).
     Для термоакустических устройств типа емкость – труба фор-
мула (3.50) сохраняет свой вид, но при определении коэффициен-
тов необходимо учесть замечания, сделанные при анализе условий
самовозбуждения колебаний, а также выражения (3.42), (3.43) и

         Z 0, N = Z 0,0 + b0,0 | u0′ | , a0, N = S0 | Z 0, N |−3 b0,0 2 .

     В заключение сформулируем общую методику теоретического
исследования термоакустических колебаний, учитывающую досто-
инства методов, основанных на анализе характеристического урав-
нения и балансов потоков акустической энергии. Необходимым
начальным условием является знание механизма обратной связи,
специфичного для каждого устройства. Теоретически или путем
математической обработки экспериментальных данных должна
быть определена зависимость колебаний скорости теплоподвода
к газу от акустических возмущений. Далее задача заключается
в нахождении значений параметров, определяющих размеры уст-
ройства и процесс теплоподвода, при которых происходит само-

                                       90