Автоколебания газа в установках с горением. Ларионов В.М - 95 стр.

     2. Любая точка фронта пламени находится в состоянии дина-
мического равновесия в соответствии с законом Гуи – Михельсона
[137].
     3. Единица поверхности фронта пламени при заданной нор-
мальной скорости распространения способна преобразовать в про-
дукты сгорания фиксированное количество смеси в единицу вре-
мени.
     4. Фронт пламени не имеет разрывов.
     5. Скорость тепловыделения однозначно связана с величиной
поверхности пламени или, как это следует из п. 3, с количеством
смеси, пересекающим фронт пламени в единицу времени.
     6. Фронт пламени бесконечно тонкий.
     7. Число Маха для средней скорости истечения смеси из от-
верстия мало.
     8. Значение нормальной скорости распространения фронта
пламени постоянно по фронту пламени, за исключением корневых
точек, а колебания этой скорости не учитываются.
     9. Газ в объеме, занимаемом пламенем, с учетом пространства
между отверстием горелки и основанием пламени, несжимаем.
     10. Профиль распределения скорости истечения – плоский.
     Закон сохранения массы в интегральной форме для объема,
занимаемого пламенем, имеет вид [97]:
                         r r    r r ∂
                   ∫          ∫
                        ρUdS = ρUdS −
                                      ∂t   ∫ ρdV .         (4.2)
                   Sf         Sb           Vf


    Элемент объема между горелкой и фронтом пламени равен
2πrx f (r , t )dr .
    По условию стабилизации косого фронта пламени [137, 138]
r r
UdS f = U b cos θdS f = U n dS f .



                                   94