Методы измерения физических величин. Ларионов А.Н - 18 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

18
L
x
=L
0
·C
01
/(C
02
– C
01
).
В данном случае погрешность определения индуктивности также обуслов-
лена неточностью отсчета значений C
01
·и C
02
.Наиболее точные результаты полу-
чаются при условии L
x
≈L
0
.
В рассмотренных схемах взаимная индуктивность катушек должна быть
пренебрежимо мала .
8. ИЗМЕРЕНИЕ ПОЛНОЙ ПРОВОДИМОСТИ
В схеме рис.8.1 для измерения полной проводимости использован парал-
лельный измерительный контур, состоящий из рабочих элементов и исследуемой
цепи . Исследуемая цепь содержит соединенные параллельно активную G
X
и реак-
тивную B
X
проводимость. Для обеспечения увеличения напряжения в контуре
при резонансе его включают через конденсатор связи.
При выполнении измерений предварительно устанавливают заданную час-
тоту f генератора , подключают исследуемую цепь и настраивают схему в резо-
нанс изменением емкости рабочего конденсатора . При резонансе отсчитывают
значение емкости С
01
и показание вольтметра PV. Затем вместо исследуемой цепи
включают рабочий резистор R
0
и снова настраивают схему в резонанс изменени -
ем емкости рабочего конденсатора . Меняя сопротивление рабочего резистора ,
добиваются прежнего показания вольтметра и отсчитывают значения C
02
и R
0
.
Частота генератора в процессе измерений должна оставаться неизменной .
Активная составляющая полной проводимости равна :
G
x
= 1/R
0
.
Модуль и знак реактивной составляющей определяются выражением :
B
x
= 2·π·f·(C
02
–C
01
).
Если ·(C
02
–C
01
).> 0, то реактивная составляющая имеет емкостный харак-
тер, а эквивалентная емкость равна
C
x
= C
02
–C
01. 
                                           18

                                Lx=L0·C01 /(C02 – C01).
       В да нном случа е пог реш ность определения индуктивности та кже обуслов-
лена неточностью отсчета зна чений C01·   и C02 .Н а иболее точны е результа ты полу-
ча ю тсяпри условии Lx ≈L0 .
       В ра ссмотренны х схема х вза имна я индуктивность ка туш ек должна бы ть
пренебрежимо ма ла .


               8. И ЗМ Е РЕ Н И Е П О Л Н О Й П РО В О Д И М О С Т И

      В схеме рис.8.1 для измерения полной проводимости использова н па ра л-
лельны й измерительны й контур, состоящ ий из ра бочих элементов и исследуемой
цепи. И сследуема яцепь содержитсоединенны е па раллельно а ктивную GX и реа к-
тивную BX проводимость. Д ля обеспечения увеличения на пряжения в контуре
при резона нсе ег о вклю ча ю тчерез конденса тор связи.




       П ри вы полнении измерений предва рительно уста на влива ю т за да нную ча с-
тоту f г енера тора , подклю ча ю т исследуемую цепь и на стра ива ю т схему в резо-
на нс изменением емкости ра бочег о конденса тора . П ри резона нсе отсчиты ва ю т
зна чение емкости С01 и пока за ние вольтметра PV. За тем вместоисследуемой цепи
вклю ча ю т ра бочий резистор R0 и снова на стра ива ю тсхему в резона нс изменени-
ем емкости ра бочег о конденса тора . М еняя сопротивление ра бочег о резистора ,
добива ю тся прежнег о пока за ния вольтметра и отсчиты ва ю т зна чения C02 и R0 .
Ч а стота г енера тора впроцессе измерений должна оста ва тьсянеизменной.
       Активна ясоста вляю щ а яполной проводимости ра вна :
                                        Gx= 1/R0.
       М одуль и зна креа ктивной соста вляю щ ей определяю тсявы ра жением:
                                  Bx= 2· π· (C02 –C01 ).
                                           f·
       Е сли ·(C02 –C01 ).> 0, то реа ктивна я соста вляю щ а я имеет емкостны й ха ра к-
тер, а эквива лентна яемкость ра вна
                                       Cx= C02 –C01.

Страницы