Курс общей физики. Лазарев А.П - 25 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

25
T
. Момент инерции системы, из платформы и двух тел определяется
по формуле (2) :
2
2
2
2
2
1
)()(
4
TmmkTmm
l
gRr
J
телхплтелхпл −−
+=+=
π
,
где
const
l
gRr
k ==
2
4
π
для данной установки.
Величины R ,
r
,
l
и
пл
m
указаны на установке, и множитель
k
определяется один раз для всех измерений .
Результаты занести в таблицу.
№
п/п
n
t
,с
, с
T
∆
,
с
пл
J
, кг*м
2
ΔJ, кг*м
2
%100
пл
пл
J
J
∆
1
2
3
Ср
По результатам опыта необходимо оценить абсолютную и
относительную ошибки измерений .
Увеличив расстояние между телами, повторить опыт. Оформить его
в виде аналогичной таблицы .
Сделать вывод о том , как изменяется момент инерции системы от
положения тел на платформе.
Это упражнение можно выполнить , изменяя положение одного тела
на платформе (например, параллелепипеда ) из вертикального в
горизонтальное и наоборот.
РАБОТА № 4
ИЗУЧЕНИЕ ЗАКОНОВ ДИНАМИКИ ПОСТУПАТЕЛЬНОГО
ДВИЖЕНИЯ С ПОМОЩЬЮ МАШИНЫ АТВУДА
Приборы и принадлежности : машина Атвуда , набор дополнительных
грузиков.
Краткая теория
Механическое движение – это перемещение тела и его частей
относительно других тел, принимаемых за неподвижные. Для описания
указанного движения положение тела в пространстве принято задавать
радиус- вектором r(t), соединяющим начало системы координат т.о. с
местоположением тела (положением его центра тяжести) и направлением в
сторону тела (рис.1). С течением времени вместе с
движением тела меняется в общем случае длина и
ориентация в пространстве.
Совокупность точек , соответствующих
положениям конца векторов r(t) в различные моменты
времени , называется траекторией движения тела .
Скоростью движения тела называется
векторная величина
dt
rd
t
trttr
V
r
r
r
r
=
∆
−
∆
+
=
)()(
lim
0
→
∆
t 
                                              25
T . М ом ент инерции систем ы , из пла тф орм ы и двух тел определяется
                                    gRr
по ф орм уле (2) :          J1 =        (m пл + m 2− х тел )T 2 = k (m пл + m 2− х тел )T 2 ,
                                   4π l
                                      2

             gRr
  где k =        = const дляданной уста новк и.
               2
            4π l
     В еличины R, r , l и mпл ук а за ны на уста новк е, и м ножитель                           k
определяетсяодинра з длявсех изм ерений.
     Результа ты за нести вта блицу.
 №                             ∆T ,                                                ∆J пл
 п/п
       n t ,с        T ,с                   J пл , к г*м   2   Δ J, к г*м 2              100%
                               с                                                    J пл
 1
 2
 3
 Ср

   П о результа та м        опы та необходим о оценить а бсолю тную                    и
относительную ош ибк и изм ерений .
        У величив ра сстояние м ежду тела м и, повторить опы т. О ф орм ить его
ввиде а на логичной та блицы .
        С дела ть вы вод о том , к а к изм еняется м ом ент инерции систем ы от
положениятел на пла тф орм е.
        Э то упра жнение м ожно вы полнить, изм еняя положение одного тела
на пла тф орм е (на прим ер, па ра ллелепипеда) из вертик а льного в
горизонта льное и на оборот.
                                   РА Б ОТА № 4
        И ЗУ ЧЕ Н И Е ЗА К О Н О В ДИ Н А М И К И П О С Т У П А Т Е Л Ь Н О ГО
              ДВИ Ж Е Н И Я С П О М О Щ Ь Ю М А Ш И Н Ы А Т ВУ ДА
         П риборы и прина длежности: м а ш ина Атвуда , на бор дополнительны х
грузик ов.
                                      К р аткая теор ия
          М еха ническ ое движение – это перем ещ ение тела и его ча стей
относительно других тел, приним а ем ы х за неподвижны е. Д ля описа ния
ук а за нного движения положение тела в простра нстве принято за да ва ть
ра диус-век тором r(t), соединяю щ им на ча ло систем ы к оордина т т.о. с
м естоположением тела (положением его центра тяжести) и на пра влением в
                         сторону тела (рис.1). С течением врем ени вм есте с
                         движением тела м еняется в общ ем случа е длина и
                         ориента циявпростра нстве.
                               С овок упность       точек ,      соответствую щ их
                         положениям к онца век торов r(t) в ра зличны е м ом енты
                         врем ени, на зы ва ется тра ек торией движения тела .
С к оростью       движения тела на зы ва ется r               r             r        r
                                                              r (t + ∆t ) − r (t ) dr
век торна явеличина                                   V = lim                     =
                                                                      ∆t            dt
                                                                ∆t → 0

Страницы