Курс общей физики. Лазарев А.П - 75 стр.

                                          75
 ш торк у.    П ри этом         ра венство ярк остей     ча стей   поля зрения
 на руш ится. П оворотом а на лиза тора необходим о снова уста новить
 ра вном ерное за тем нение (или просветление) трой ного поля зрения и по
 том у же нониусу сдела ть отсчет. Э тототсчетта к же необходим о продела ть
 не м енее трех ра з определить среднее зна чение φ 1. Ра зность м ежду
 средним к онечны м и средним "нулевы м " зна чениям и ра вна углу вра щ ения
 плоск ости к олеба ний плоск ополяризова нного света исследуем ы м
 вещ еством .
        4. Зна я толщ ину к ва рцевой пла стинк и, по ф орм уле α·=φ/l определить
 удельное вра щ ение к ва рца . С оста вить та блицу и результа ты эк сперим ента
 за нести вэту та блицу.
        В ра боте определяется удельное вра щ ение двух к ва рцевы х пла стин:
 пла стина № 59-1412, l = 0,66 м м ; пла стина № 59-1372, l = 1,62 м м .

                                 Р А Б О Т А № 15 (7)
              ОП РЕ Д Е Л Е Н И Е Д Л И Н Ы С ВЕ ТОВОЙ ВОЛ Н Ы
                      С П О М О Щ ЬЮ К О Л Е Ц Н ЬЮ Т О Н А
       П риборы и прина длежности: плоск опа ра ллельна ястек лянна я
 пла стинк а и плоск овы пук ла ялинза вопра ве, м ик роск опс осветителем
 отра женного света , ок улярны й м ик ром етр, на бор светоф ильтров.

                                 У ра в н ен ие в ол н ы
         У ста новим за висим ость м ежду см ещ ением х ча стиц среды ,
 уча ствую щ их в волновом процессе, и ра сстоянием у этих ча стиц от
 источник а О к олеба ний для лю бого м ом ента врем ени t. Д ля больш ей
 на глядности ра ссм отрим поперечную волну, хотя все последую щ ие
 ра ссуждения верны и для продольной волны . П усть к олеба ния источник а
                                      (точк а О ) являю тся га рм оническ им и:
                λ                      x = Α sin ω t , где А – а м плитуда, ω –
  х
                                      к ругова я ча стота к олеба ний . Т огда все
                    С                 ча стицы         среды     тоже
                                 y га рм оническ ое к олеба ние с той же
                                                                         придут в

0                                     ча стотой и а м плитудой, но с ра зличны м и
          y                           ф а за м и.        В      среде      возник а ет
                           Рис.1      синусоида льна яволна (рис.1).
                                               Г ра ф ик волны (рис.1) внеш не похож
 на гра ф ик га рм оническ ого к олеба ния, но по сущ еству они ра зличны .
 Г ра ф ик к олеба ния предста вляет за висим ость смещ ения частицы от
 в р емени, гра ф ик волны – смещ ения в сех частиц ср еды от р асстояния до
 источника колебаний в данный момент в р емени. О н является к а к бы
 м ом ента льной ф отогра ф ией волны .
         Ра ссм отрим нек оторую ча стицу С , на ходящ ую ся на ра сстоянии у от
 источник а к олеба ний (ча стицы О ). О чевидно, что если ча стица О
 к олеблется уже t сек унд, то ча стица С к олеблется ещ е тольк о (t-τ ) сек унд,
 где τ – врем я ра спростра нения к олеба ний от 0 до С , т.е. врем я, за к оторое