Электричество и магнетизм. - 76 стр.

                               77
                            r
                         r  B    r
                         H=   − χH ,
                              μ0
откуда                            r
                         r       B
                         H=              .
                            μ 0 (1 + χ )
Безразмерная величина μ=1+χ называется магнитной проницае-
мостью вещества.
     Мы получили, что для однородной изотропной среды век-
тор магнитной индукции связан с вектором напряженности сле-
дующим соотношением r            r
                       B = μμ 0 H .                    (6.11)
Для диамагнетиков μ<1, для парамагнетиков μ>1 и для обоих ти-
пов магнетиков значение магнитной проницаемости несильно
отличается от единицы.
                     6.4. Ферромагнетики
     Наряду с рассмотренными выше слабомагнитными вещест-
вами, существуют еще сильномагнитные вещества − ферромаг-
нетики − вещества, обладающие самопроизвольной (спонтанной)
намагниченностью, которая сильно зависит от внешних воздей-
ствий − магнитного поля, температуры, деформаций. К ферро-
магнетикам относятся железо, никель, кобальт, гадолиний, их
сплавы и некоторые соединения.
     Большой вклад в экспериментальное изучение свойств фер-
ромагнетиков внес А.Г. Столетов (1872 г.). Он измерял индукцию
и напряженность магнитного поля в ферромагнетике.
     Схема экспериментальной установки Столетова представ-
лена на рис.6.4. Тороид, первичная обмотка которого состояла из
N1 витков, имел сердечник из исследуемого материала (напри-
мер, железа). Вторичная обмотка из N2 витков была замкнута на
баллистический гальванометр G, измеряющих заряд, в прошед-
шем через него импульсе тока. Первичная обмотка включалась в
цепь источника э.д.с., силу тока I в ней I можно было изменять с
помощью потенциометра. Направление тока можно изменять
коммутатором К.