ВУЗ:
Рубрика:
78
При изменении
направления тока в
первичной обмотке с
помощью коммутатора
на противоположное, в
цепи вторичной обмот-
ки возникал импульс
индукционного тока, и
через баллистический
гальванометр проходил электрический заряд q. Как будет пока-
зано далее, этот заряд равен отношению взятого с обратным зна-
ком изменения полного магнитного потока сквозь вторичную
обмотку к электрическому сопротивлению R цепи гальванометра
G
A
K
Рис. 6.4
R
ФN
Ф
R
q
m
m
02
2
1
=Δ−= ,
где
Ф
0m
− магнитный поток сквозь один виток. Если сердечник
тонкий, а площадь его поперечного сечения S, то индукция маг-
нитного поля в сердечнике
SN
qR
S
Ф
B
m
2
0
2
==
.
Напряженность магнитного поля в сердечнике можно вы-
числить, используя закон полного тока (6.9)
ср
l
IN
H
11
=
,
где
l
ср
− длина средней линии сердечника (пунктирная линия на
рис.6.4). Зная
В
r
Н
r
и , можно найти намагниченность ферромаг-
нетика
H
B
J
r
r
r
−=
0
μ
.
Результаты экспериментов приведены на рис.6.5. На
рис.6.5а показана зависимость намагниченности ферромагнетика
от напряженности магнитного поля. По мере возрастания
Н на-
магниченность
J сначала растет быстро, затем медленнее и, на-
конец, достигается магнитное насыщение,
− значение J уже не
зависит от напряженности
H. Такая зависимость J от Н объясня-
ется тем, что по мере увеличения намагничивающего поля уве-
78
При изменении
направления тока в
первичной обмотке с
K G помощью коммутатора
на противоположное, в
A цепи вторичной обмот-
ки возникал импульс
Рис. 6.4 индукционного тока, и
через баллистический
гальванометр проходил электрический заряд q. Как будет пока-
зано далее, этот заряд равен отношению взятого с обратным зна-
ком изменения полного магнитного потока сквозь вторичную
обмотку к электрическому сопротивлению R цепи гальванометра
1 2 N 2Ф0m
q = − ΔФm = ,
R R
где Ф0m − магнитный поток сквозь один виток. Если сердечник
тонкий, а площадь его поперечного сечения S, то индукция маг-
нитного поля в сердечнике
Ф qR
B = 0m = .
S 2N 2 S
Напряженность магнитного поля в сердечнике можно вы-
числить, используя закон полного тока (6.9)
N I
H = 1 1,
lср
где lср − длина rсредней
r линии сердечника (пунктирная линия на
рис.6.4). Зная В и Н , можно найти намагниченность ферромаг-
r r r
нетика J = B −H.
μ0
Результаты экспериментов приведены на рис.6.5. На
рис.6.5а показана зависимость намагниченности ферромагнетика
от напряженности магнитного поля. По мере возрастания Н на-
магниченность J сначала растет быстро, затем медленнее и, на-
конец, достигается магнитное насыщение, − значение J уже не
зависит от напряженности H. Такая зависимость J от Н объясня-
ется тем, что по мере увеличения намагничивающего поля уве-
