ВУЗ:
Рубрика:
79
личивается степень ориентации молекулярных магнитных мо-
ментов по полю, однако, этот процесс замедляется, когда остает-
ся все меньше и меньше неориентированных моментов, и, нако-
нец, когда все моменты будут ориентированы по полю, дальней-
шее увеличение
J прекращается и наступает магнитное насыще-
ние.
а) б) в)
J
H
J
нас
μ
H
В
H
1
Рис. 6.5
График зависимости
В от Н (рис. 6.5б) отличается от зави-
симости
J=f(H) отсутствием горизонтальной части; как только
наступает насыщение, магнитная индукция
(
)
JHB
r
r
r
+=
0
μ
рас-
тет по линейному закону в зависимости от напряженности маг-
нитного поля. Существенной особенностью ферромагнетиков яв-
ляется зависимость
μ
от Н (рис. 6.5в). Максимальные значения
μ
для ферромагнетиков очень велики:
μ
макс
∼10
3
÷10
6
.
Опыты показали, что для ферромагнетиков наблюдается яв-
ление гистерезиса (запаздывание). Суть явления состоит в том,
что намагниченность вещества неоднозначно зависит от напря-
женности магнитного поля. Если намагнитить ферромагнетик до
достижения намагниченностью
J насыщения (точка а на рис.6.6),
а затем уменьшать напряженность магнитного поля, то намагни-
ченность будет изменяться по кривой, лежащей выше О
а. При
Н=0 намагниченность J>0, т.е. в ферромагнетике наблюдается
остаточная намагниченность
J
ос
, что объясняет существование
постоянных магнитов. Намагниченность обращается в нуль толь-
ко в размагничивающем магнитном поле, напряженность которо-
го
Н=
−
Н
С
< 0. Дальнейший ход зависимости J от Н показан на
рис. 6.6, изображающем предельную петлю гистерезиса. Величи-
на
Н называется коэрцетивной силой. Коэрцетивная сила харак-
С
79
личивается степень ориентации молекулярных магнитных мо-
ментов по полю, однако, этот процесс замедляется, когда остает-
ся все меньше и меньше неориентированных моментов, и, нако-
нец, когда все моменты будут ориентированы по полю, дальней-
шее увеличение J прекращается и наступает магнитное насыще-
ние.
J В μ
Jнас
1
H H H
а) б) в)
Рис. 6.5
График зависимости В от Н (рис. 6.5б) отличается от зави-
симости J=f(H) отсутствием горизонтальной rчасти; как
r только
r
наступает насыщение, магнитная индукция B = μ 0 (H + J ) рас-
тет по линейному закону в зависимости от напряженности маг-
нитного поля. Существенной особенностью ферромагнетиков яв-
ляется зависимость μ от Н (рис. 6.5в). Максимальные значения μ
для ферромагнетиков очень велики: μмакс∼103÷106.
Опыты показали, что для ферромагнетиков наблюдается яв-
ление гистерезиса (запаздывание). Суть явления состоит в том,
что намагниченность вещества неоднозначно зависит от напря-
женности магнитного поля. Если намагнитить ферромагнетик до
достижения намагниченностью J насыщения (точка а на рис.6.6),
а затем уменьшать напряженность магнитного поля, то намагни-
ченность будет изменяться по кривой, лежащей выше Оа. При
Н=0 намагниченность J>0, т.е. в ферромагнетике наблюдается
остаточная намагниченность Jос, что объясняет существование
постоянных магнитов. Намагниченность обращается в нуль толь-
ко в размагничивающем магнитном поле, напряженность которо-
го Н=−НС < 0. Дальнейший ход зависимости J от Н показан на
рис. 6.6, изображающем предельную петлю гистерезиса. Величи-
на НС называется коэрцетивной силой. Коэрцетивная сила харак-
