Электроизоляция и перенапряжения. Лифанов В.Н. - 59 стр.

Z = 550 - 450 Ом; для линии с расщепленными проводами Z = 350 - 400 Ом;
для кабельной линии в силу их большой удельной емкости и малой удельной
индуктивности Z = 5 - 20 Ом, поэтому в кабельной линии ток волны намного
выше, чем в воздушной линии при одном и том же напряжении.
        Индуктивность и емкость линии конечной длины l находятся из урав-
нения
                 L =Lо l = Z l /ϑ;     C = C о l = l / (Z ϑ).              (2.33)
        Типовыми формами волн, которыми можно воспользоваться в расче-
тах, являются: прямоугольная волна типа u о(t) = U о; косоугольная - типа
u(t) = a t ф, где а - крутизна волны, t ф - фронт волны; экспоненциальная - типа
u(t)=Uо eαt . Путем наложения этих элементарных волн можно образовать
можно прямоугольную волну длиной t q косоугольную с фронтом длиной t ф
или апериодический импульс u(t)=U о (e -αt - e αt). При воздействии на расчет-
ную схему единичной волны U о = 1 искомое преломленное напряжение (ток)
называется переходной функцией h(t). Используя ее значение, с помощью
интеграла Дюамеля можно найти искомое преломленное напряжение u(t) при
воздействии на схему волны uо(t) произвольной формы.


        Преломление и отражение волн в узловой точке линии
        Падающая электромагнитная волна по рис. 2.12 а движется в линии с
волновым сопротивлением Z л и набегает на узловую точку А, к которой под-
ключена нагрузка Z н, в общем случае состоящая из любой комбинации со-
противлений r, L, C. Вследствие изменения соотношения между напряжени-
ем и током от падающей волны в узловой точке появляется отраженная и
преломленная волна. В точке А справедливы уравнения u = u + + u -; i = i + + i -.
Если во втором уравнении провести умножение правой и левой части на Z л и
полученное равенство напряжений i Z л= u + + u - сложить с первым, то полу-
чим уравнение
                                       64