ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
60
Используя длинные зеркала с малой глубиной модуляции, возможно
получение большого коэффициента отражения в сколь угодно узкой
полосе.
Колебания коэффициента отражения за пределами брэгговского
отражения (
1
) можно объяснить следующим образом. Поле в
модулированной области при
1
, описываемое суммой двух
пространственных гармоник, представляет собой биения с
пространственной частотой, равной разности постоянных распространения
указанных гармоник -
2
1qK
. При изменении частоты или угла
падения период биений изменяется. Если на длине зеркала укладывается
нечетное число четвертей биений, то коэффициент отражения принимает
максимальное значение. Ситуация здесь аналогична той, которая имеет
место при отражении от плоскопараллельной пластинки с толщиной,
кратной нечетному числу четвертей длин волн, когда отражения от краев
пластинки складываются в фазе. Поскольку амплитуда биений тем больше,
чем ближе
m
к единице, то первый максимум коэффициента отражения за
пределами полосы оказывается наибольшим. При больших (
1
m
)
значения
m
Г
убывают пропорционально
1
.
Значения
n
соответствуют таким значениям частоты или угла
падения падающей волны, при которых на длине зеркала укладывается
целое число полупериодов биений. При этом коэффициент отражения
оказывается равным нулю.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 58
- 59
- 60
- 61
- 62
- …
- следующая ›
- последняя »
