Математическое моделирование и методы расчета оптических наноструктур. Ловецкий К.П - 130 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

РУДН | Москва

Составители: 

Рубрика: 

130
возможного пути распространения. В то же время, как уже говорилось,
само время распространения света из точки
A
в точку
B
существенно
отличается от нуля.
Факт фокусировки точечного источника света также в точку,
расположенную по другую сторону пластины, не означает, что эта
пластина является линзой. Такая пластина служит идеальным оптическим
прибором, который переносит изображение предмета из пространства
объектов в пространство изображений без всяких искажений. Но такой
перенос возможен только для предметов, отнесѐнных от пластины на
расстояние, не большее, чем толщина пластины. Пластина заведомо не
может сфокусировать в точку параллельный пучок лучей, приходящий из
бесконечности. Тем не менее свойства такой пластины бесспорно ин-
тересны и могут иметь практическую значимость.
При общей оценке свойств материалов с отрицательным
коэффициентом преломления нужно иметь в виду, что эти материалы с
неизбежностью должны обладать частотной дисперсией. Действительно,
если
и
оба отрицательны, то при отсутствии дисперсии полная
энергия вещества, равная
22
1
8
W E H


, (7.6)
будет отрицательной. Однако при наличии частотной дисперсии
выражение (6) записывается несколько иначе:
22
1 ( ) ( )
8
W E H







. (7.7)
Нетрудно убедиться, что производные
()

и
()

будут
положительны, если выбрать закон частотной дисперсии для
и
в
достаточно общем виде:

Страницы