Математическое моделирование и методы расчета оптических наноструктур. Ловецкий К.П - 15 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

РУДН | Москва

Составители: 

Рубрика: 

15
где
N
·— число электронов во всех атомах единицы объема вещества. С
другой стороны, по определению электрической индукции,
4D E E P

. Поэтому окончательно получаем следующую формулу:
2
2
4
( ) 1
Ne
m


. (1.22)
Фактическая область применимости этой формулы начинается от
далекого ультрафиолета у самых легких элементов или от рентгеновских
частот у более тяжелых элементов.
Для сохранения у величины
()

буквального смысла, с которым
она входит в уравнения Максвелла, частота должна еще удовлетворять
условию
/ca
. Однако выражению (1.22) может быть приписан
определенный физический смысл и при больших частотах [1].
1.4. Энергия поля в диспергирующих средах
Формула
4
c
S EH
(1.23)
для плотности потока энергии остается справедливой в любых переменных
электромагнитных полях, в том числе и при наличии дисперсии. Это
вытекает из следующих соображений: ввиду непрерывности
тангенциальных составляющих
E
и
H
из условия непрерывности
нормальной составляющей
на границе тела и из того, что она
справедлива в пустоте вне тела однозначно следует формула (1.23).
Изменение в единицу времени энергии, сосредоточенной в единице
объема тела, вычисляется как
divS
. С помощью уравнений Максвелла это
выражение приводится к виду:
1
4
DB
divS E H
tt





. (1.24)

Страницы