ВУЗ:
Составители:
14
1.3. Диэлектрическая проницаемость при очень больших частотах
В пределе
функция
()
стремится к единице. Это очевидно
уже из простых физических соображений: при достаточно быстром
изменении поля процессы поляризации, приводящие к установлению
отличной от
E
индукции
D
, вообще не успевают происходить.
Оказывается возможным установить справедливый для любых тел
(безразлично - металлов или диэлектриков) предельный вид функции
()
при больших частотах. Именно частота поля должна быть велика по
сравнению с частотами движения всех (или, по крайней мере,
большинства) электронов в атомах данного вещества. При соблюдении
этого условия можно при вычислении поляризации вещества
рассматривать электроны как свободные, пренебрегая их взаимодействием
друг с другом и с ядрами атомов.
Скорости
движения электронов в атомах малы по сравнению со
скоростью света. Поэтому расстояния
/
, проходимые ими в течение
периода волны, малы по сравнению с длиной волны
/c
. Ввиду этого при
определении скорости, приобретаемой электроном в поле
электромагнитной волны, можно считать последнее однородным.
Уравнение движения гласит:
0
'
it
dv
m eE eE e
dt
(
e
,
m
— заряд и масса электрона,
'v
—дополнительная скорость,
приобретаемая электроном в поле волны); отсюда
'/v ieE m
. Смещение
же
r
электрона под влиянием поля связано с
'v
посредством
'rv
;
поэтому
2
/r eE m
. Поляризация
P
вещества есть дипольный момент
единицы его объема. Суммируя по всем электронам, находим
2
2
e
P er NE
m
,
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 12
- 13
- 14
- 15
- 16
- …
- следующая ›
- последняя »
