Конспекты лекций по физике. Лукс Р.К. - 44 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

44
Для удобства описания магнитных полей в среде вводится вектор напряженности
магнитного поля
.J
B
H
0
В случае вакуума
J
= 0,
0
BB
и поэтому
., HB
B
H
00
0
0
Для однородных изотропных магнетиков из опыта установлена следующая формула
связи векторов
J
и
H
:
,HJ
где χ – магнитная восприимчивость вещества.
Для векторов
H
и
B
в случае однородного и изотропного магнетика с учетом выше
приведенных формул получаются следующие выражения:
 
,,
000
00
11 BBHBH
B
J
B
H
.,  1
0
HB
Теорему о циркуляции вектора
H
по произвольному замкнутому контуру Г можно
представить в виде

.
i
i
Г
IldH
По магнитным свойствам вещества можно разбить на три группы: диамагнетики,
парамагнетики и ферромагнетики.
Диамагнетиками называются вещества, магнитные моменты атомов или молекул
которых при отсутствии внешнего магнитного поля равны нулю. При внесении диамагнитного
вещества в магнитное поле в каждом атоме наводится магнитный момент
,
m
p
направленный
противоположно вектору
B
магнитной индукции поля. Для диамагнитных веществ
χ < 0 и μ < 1.
У парамагнитных веществ магнитные моменты атомов или молекул при отсутствии
внешнего магнитного поля не равны нулю. При внесении парамагнетика в магнитное поле
магнитные моменты атомов стремятся сориентироваться по направлению этого поля. Для
парамагнитных веществ χ > 0 и μ > 1. Эксперименты указывают, что μ
пара- и диамагнитных
веществ незначительно отличаются от единицы.
Ферромагнитными веществами называют такие вещества, в которых внутреннее
магнитное поле в сотни и тысячи раз превышает вызвавшее его внешнее поле.
Объемная плотность энергии магнитного поля в неферромагнитной среда равна
Рис. 9.6

Страницы