Теоретические основы теплотехники - 38 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

.......,...,...,...,
...,...,...,...,...,
=====
=
=
==
=
22222
11111
shvtp
shvtp
Если в начале или в конце процесса пар влажный, то следует определить, если
это не задано, величину
1
x или
2
x .
На рис. 1.31 приведено изображение различных изобарных процессов на p–v и h–
s диаграммах. Работу за процесс находим интегрированием:
.)(
∫∫
−===
2
1
2
1
12
v
v
p
vvpppdvl
Тепло за процесс равно разнице энтальпий q
p
= h
2
– h
1
. Чтобы определить изменение внутренней энер-
гии ∆u за процесс, запишем сначала соотношение u = h – pv, которое непосредственно следует из опре-
деления энтальпии h = u + pv. Тогда
.)()()()(
11221211122212
vpvphhvphvphuuu
−
−
−
=
−
−
−=−
=
∆
Подчеркнем, что полученная формула справедлива для любого процесса с водой и паром.
На рис. 1.32 приведено изображение изохорного процесса на p–v и h–s диаграммах. В таком процес-
се работа
v
l не совершается. В соответствии с первым законом термодинамики будем иметь uq
v
∆
=
, где
величину
u∆ и можно рассчитать по приведенной выше формуле.
На рис.1.33
изображены типич-
ные изотермиче-
ские процессы, где
тепло за процесс
определяют интег-
рированием из-
вестного выражения для q
∫
−==
2
1
1221
)(
,
ssTTdsq
T
.
Величину ∆u рассчитывают по приве-
денной ранее формуле, а работу за процесс находят затем, используя уравнение первого закона термо-
динамики
uql
TT
∆
−
=
.
Адиабатный процесс изображен на рис. 1.34. В таком процессе внешний теплообмен отсутствует,
т.е. q = 0, поэтому работу за процесс находят по формуле ul
s
∆
−
=
, которая вытекает из первого закона
термодинамики с учетом особенностей этого процесса. В первом приближении адиабатный процесс с
водяным паром можно рассчитывать так же, как рассчитывают его для идеального газа. Значение пока-
зателя адиабаты в этом случае для перегретого пара принимают равным 1,31, а для влажного пара (при x
> 0,8) – равным 1,13.
1.4 ТЕРМОДИНАМИКА ГАЗОВОГО ПОТОКА
Спустил седой Эол Борея
С цепей чугунных из пещер
Г. Р. Державин
1.4.1 Первый закон термодинамики для потока газа
p
x
=
x = 0
k
•
1
2
3
4
•
•
•
•
Р131Иб
p
x =
1
x = 0
k
•
1
2
•
•
h
s
х = 1,0
k
х = 0
v
p
х = 1,0
х = 0
k
•
•
1
2 1
2
4
3
4
3
•
•
•
•
•
•
•
•
Рис. 1.33 Изотермические процессы на p–v и h–s диа-
h
s
х = 1,0
k
х = 0
v
p
х = 1,0
х = 0
k
•
•
1
2
1
2
•
•
•
•
Рис 1 34 Адиабатный процесс на
p
v
и
h
s
диагра
м-

Страницы